เว็บแทงบอลยูฟ่า ทายผลบอล การันตีการ ฝาก-ถอน ออโต้เจ้าแรก

เว็บแทงบอลยูฟ่า การันตีการ ฝาก-ถอน ออโต้เจ้าแรก ผู้เขียน (Janicke and Janicke (2002) การพัฒนาระบบการประเมินตามแบบจำลองสำหรับการควบคุมการปล่อยมลพิษที่เกี่ยวข้องกับเครื่องจักร IB Janicke Dunum) พัฒนาแบบจำลองการขยายภายใต้ชื่อ AUSTAL2000 สิ่งนี้มีผลบังคับใช้ในสหพันธ์สาธารณรัฐเยอรมนีโดยมีผลใช้บังคับของ TA Luft (BMU (2002) ระเบียบการบริหารทั่วไปฉบับแรกสำหรับ Federal Immission Control Act (คำแนะนำทางเทคนิคสำหรับการรักษาอากาศ TA ให้สะอาด) ตั้งแต่วันที่ 24 กรกฎาคม 2545 ฉบับ GMBL

25–29 S: 511–605) ประกาศว่ามีผลผูกพันในปี 2545 ทันทีหลังจากการตีพิมพ์ ข้อสงสัยแรกเกี่ยวกับความถูกต้องของโซลูชันอ้างอิงจะถูกหยิบยกขึ้นมาในแต่ละกรณี ตัวอย่างเช่น ผู้เขียนบทความนี้ถูกถามโดยพนักงานระดับสูงของหน่วยงานควบคุมการปล่อยมลพิษเพื่อแสดงความคิดเห็น อย่างไรก็ตาม, คำถามเกี่ยวกับการชี้แจงในสำนักงานวิศวกรรม Janicke ใน Dunum ยังคงไม่ได้รับคำตอบ ในปี 2014 ผู้เขียนบทความนี้ถูกถามอีกครั้งโดยวิศวกรสิ่งแวดล้อมที่สนใจเกี่ยวกับความถูกต้องของโซลูชันอ้างอิงของแบบ

จำลองการกระจายตัวของ AUSTAL ในระหว่างการชี้แจง บริษัท WESTKALK ซึ่งเป็น บริษัท United Warstein Limestone Industry ได้วางคำสั่งให้พัฒนาความเชี่ยวชาญในการพัฒนาแบบจำลองนี้ Schenk (2014) Expertise on Austal 2000 รายงานในนามของ United Warstein Limestone Industry, Westkalk Archives และ ไอบีเอส) ผลลัพธ์ของความเชี่ยวชาญนี้ทำให้เกิดภูมิหลังของสิ่งพิมพ์ทั้งหมดเกี่ยวกับการวิพากษ์วิจารณ์รูปแบบการขยาย AUSTAL ของ Schenk พบว่าโซลูชัน

อ้างอิงทั้งหมดละเมิดกฎหมายหลักและกฎหมายอนุรักษ์ทั้งหมด ศัพท์เฉพาะที่ใช้กระจายความสับสนมากกว่าการตรัสรู้ ตัวอย่างเช่น, ทำให้เกิดความสับสนในกระบวนการทำให้เป็นเนื้อเดียวกันด้วยการแพร่กระจาย เมื่อทำให้เป็นเนื้อเดียวกัน จะสังเกตเห็นการสั่นแปลกๆ ที่ขีดจำกัดของช่วง ซึ่งไม่สามารถอธิบายเพิ่มเติมได้ ยังคงไม่แน่ใจว่าเป็นเพราะความไม่แน่นอนของตัวเลขหรือไม่ อย่างไรก็ตาม ตัวมันเองระบุว่าในบางกรณี การแก้ปัญหาไม่สามารถมาบรรจบกันได้ การจำลองควรทำซ้ำด้วยพารามิเตอร์อินพุตที่ต่างกัน ความ

เข้มข้นจะคำนวณภายใน AUSTAL ในบริบทนี้ เป็นที่น่าสังเกตว่าไม่มีการตีพิมพ์โดยผู้เขียนของ AUSTAL ที่เจาะจงการวิเคราะห์เชิงฟังก์ชัน เช่น เพื่อความเสถียร การบรรจบกัน และความสม่ำเสมอ ความเข้มข้นจะคำนวณภายในอาคารปิด อธิบายว่าอนุภาคฝุ่นไม่สามารถ ยังคงไม่แน่ใจว่าเป็นเพราะความไม่แน่นอนของตัวเลขหรือไม่ อย่างไรก็ตาม ตัวมันเองระบุว่าในบางกรณี การแก้ปัญหาไม่สามารถมาบรรจบกันได้ การจำลองควรทำซ้ำด้วยพารามิเตอร์อินพุตที่ต่างกัน ความเข้มข้นจะคำนวณภายใน AUSTAL ในบริบทนี้ เป็นที่

น่าสังเกตว่าไม่มีการตีพิมพ์โดยผู้เขียนของ AUSTAL ที่เจาะจงการวิเคราะห์เชิงฟังก์ชัน เช่น เพื่อความเสถียร เว็บแทงบอลยูฟ่า การบรรจบกัน และความสม่ำเสมอ ความเข้มข้นจะคำนวณภายในอาคารปิด อธิบายว่าอนุภาคฝุ่นไม่สามารถ ยังคงไม่แน่ใจว่าเป็นเพราะความไม่แน่นอนของตัวเลขหรือไม่ อย่างไรก็ตาม ตัวมันเองระบุว่าในบางกรณี การแก้ปัญหาไม่สามารถมาบรรจบกันได้ การจำลองควรทำซ้ำด้วยพารามิเตอร์อินพุตที่ต่างกัน ความเข้มข้นจะคำนวณภายใน AUSTAL ในบริบทนี้ เป็นที่น่าสังเกตว่าไม่มีการตีพิมพ์โดยผู้เขียนของ AUSTAL ที่

ระบุการวิเคราะห์เชิงฟังก์ชัน เช่น เพื่อความเสถียร การบรรจบกัน และความสม่ำเสมอ ความเข้มข้นจะคำนวณภายในอาคารปิด อธิบายว่าอนุภาคฝุ่นไม่สามารถ เป็นที่น่าสังเกตว่าไม่มีการตีพิมพ์โดยผู้เขียน AUSTAL ที่ระบุการวิเคราะห์เชิงหน้าที่ เช่น ความเสถียร การบรรจบกัน และความสม่ำเสมอ ความเข้มข้นจะคำนวณภายในอาคารปิด อธิบายว่าอนุภาคฝุ่นไม่สามารถ เป็นที่น่าสังเกตว่าไม่มีการตีพิมพ์โดยผู้เขียน AUSTAL ที่ระบุการวิเคราะห์เชิงหน้าที่ เช่น ความเสถียร การบรรจบกัน และความสม่ำเสมอ ความเข้มข้นจะคำนวณ

ภายในอาคารปิด อธิบายว่าอนุภาคฝุ่นไม่สามารถ“เห็น”ผนังแนวตั้งจึงอยากทะลุผ่าน หนึ่งคำนวณด้วย“แหล่งที่มาของปริมาณทั่วพื้นที่ทั้งคอมพิวเตอร์” อย่างไรก็ตาม ไม่ทราบแหล่งที่มาดังกล่าวในทฤษฎีการสร้างแบบจำลองการแพร่กระจายของมลพิษทางอากาศ ความเร็วในการสะสมจะถูกกำหนดตามความประสงค์ ควรใช้สนามลม 3 มิติสำหรับการตรวจสอบ ใช้การหมุนของของแข็งในระนาบอย่างแข็งขัน คุณไม่เพียงแต่แสดงตัวเองเท่านั้น แต่ยังรวมถึงผู้เขียนร่วมและผู้สนับสนุนด้านเทคนิคอย่างเป็นทางการของเรื่องตลกด้วย

เทนเซอร์แบบกระจายถูกกำหนดสูตรโดยไม่แสดงว่าพิกัดของพวกเขาต้องเป็นไปตามกฎหมายของการเปลี่ยนแปลงและไม่สามารถเลือกได้โดยพลการ การกระจายความเข้มข้นคงที่จะเกิดขึ้นเมื่อไม่มี“แรงภายนอก” เท่านั้น. ไม่เป็นที่ทราบแน่ชัดว่าสมการแบบจำลองที่เกี่ยวข้องกันคือสมดุลมวลและไม่ใช่สมการแรง AUSTAL ยังอ้างว่าสามารถทำการจำลองแบบไม่อยู่กับที่ คนหนึ่งอ้างว่ามีการคำนวณอนุกรมเวลา อย่างไรก็ตาม เป็นไปไม่ได้ที่จะทราบในรายงานทั้งหมดว่าโซลูชันการวิเคราะห์แบบขึ้นอยู่กับเวลาที่อัลกอริธึมสามารถตรวจ

สอบได้ด้วยอัลกอริธึมใด มีการอธิบายห้องควบคุมสามมิติ แต่ให้คำตอบเป็นศูนย์และโซลูชันหนึ่งมิติเท่านั้น ตัวอย่างอ้างอิงทั้งหมดที่มี “ แหล่งปริมาณกระจายไปทั่วพื้นที่การคำนวณทั้งหมด ” กลายเป็นกรณีเล็กน้อยที่ไร้ประโยชน์ ผู้เขียน AUSTAL เชื่อว่า “ การรวมเชิงเส้นของสนามลมสองแห่งส่งผลให้เกิดสนามลมที่ถูกต้อง” แน่นอน ไม่มีใครรู้ว่าสนามลมอธิบายได้ด้วยสมการโมเมนตัมระดับสองเท่านั้น ซึ่งไม่รวมชุดค่าผสมเชิงเส้นใดๆ มีการอ้างว่าโปรไฟล์ Berljand ถูกคำนวณใหม่ อันที่จริง เราไม่สนใจการแจกแจง

ความเข้มข้นแบบสามมิติ ในอีกด้านหนึ่ง มีการอธิบายงานที่ไม่หยุดนิ่ง แต่จะกล่าวถึงวิธีแก้ปัญหาที่อยู่กับที่เท่านั้น ในข้อมูลอ้างอิงอื่น จะอธิบายคำตอบที่ไม่คงที่แบบย้อนกลับ แต่จะพิจารณาเฉพาะสมการของแบบจำลองที่อยู่กับที่เท่านั้น ความขัดแย้งเพิ่มเติมสามารถพบได้ในวรรณกรรมต้นฉบับโดยผู้เขียน AUSTAL ประชาชนเข้าใจผิด จุดมุ่งหมายของงานปัจจุบันคือการแก้ให้หายยุ่งเกี่ยวกับความคิดที่ขาดหายไปของผู้เขียน AUSTAL ด้วยวิธีการทางคณิตศาสตร์และกลไก เพื่อรวบรวม จัดระเบียบ และจัดระบบข้อมูล สิ่งนี้ระบุงานที่เกี่ยวข้องสำหรับการได้มาของโซลูชันการอ้างอิงแบบอยู่กับที่และไม่อยู่กับที่ สามารถนำไปเปรียบเทียบกับวิธีแก้ปัญหาของผู้เขียน AUSTAL ผลลัพธ์เหล่านี้ควรทำให้สามารถสรุปผลได้อย่างชัดเจนเกี่ยวกับความถูกต้องของแบบจำลอง AUSTAL

ผลลัพธ์
โดยใช้ตัวอย่างของการหาคำตอบอ้างอิงสำหรับการแพร่กระจาย การตกตะกอน และการสะสม ผู้เขียนงานนี้อธิบายถึงหลักการทางคณิตศาสตร์และกายภาพที่จำเป็น ซึ่งรวมถึงสมการเชิงอนุพันธ์สำหรับงานที่อยู่กับที่และไม่อยู่กับที่ ตลอดจนเงื่อนไขเริ่มต้นและขอบเขตที่เกี่ยวข้อง มีการอธิบายงานค่าขอบเขตเริ่มต้นที่ถูกต้อง มีการให้วิธีแก้ปัญหาที่ถูกต้องและเปรียบเทียบกับอัลกอริธึมที่ไม่ถูกต้องของผู้เขียน AUSTAL เพื่อตรวจสอบความถูกต้องของกฎหลักและกฎการอนุรักษ์ สมการเชิงปริพันธ์จึงถูกพัฒนา ซึ่งต่อมานำไปใช้กับคำตอบทั้งหมด การคำนวณเปรียบเทียบเชิงตัวเลขใช้ในการตรวจสอบโซลูชันที่ไม่อยู่กับที่ ซึ่งอัลกอริทึมได้รับการพัฒนาอย่างอิสระ เปรียบเสมือนแรงกระตุ้น การขนส่งความร้อนและมวลยังใช้ในการวิเคราะห์โซลูชันอ้างอิงของผู้เขียน AUSTAL ถ้าใครทำตามการเปรียบเทียบนี้ คำตอบอ้างอิงทั้งหมดโดยผู้เขียน AUSTAL จะละเมิดสัจพจน์ที่ 3 ของนิวตันโดยเปรียบเทียบ ด้วยเหตุนี้ ผู้เขียนบทความนี้จึงสรุปได้ว่าโซลูชันอ้างอิงทั้งหมดโดยผู้เขียน AUSTAL ละเมิดกฎหมายการอนุรักษ์จำนวนมาก ข้อความก่อนหน้านี้เกี่ยวกับเรื่องนี้ได้รับการยืนยันและยืนยันเพิ่มเติม แอปพลิเคชันทั้งหมดที่มี“แหล่งปริมาณกระจายไปทั่วพื้นที่การคำนวณทั้งหมด”กลายเป็นคดีไร้สาระที่ไม่มีมิติ ข้อมูลที่จัดทำโดยผู้เขียน AUSTAL เกี่ยวกับโซลูชันที่ไม่อยู่กับที่ยังไม่ได้รับการจัดทำเป็นเอกสารตลอด ผู้เขียน AUSTAL ทำให้ผู้อ่านงงว่าทำไม ตัวอย่างเช่น ควรตั้งค่าวิธีแก้ปัญหาแบบอยู่กับที่หลังจาก 10 วันสำหรับกรณีอ้างอิงแต่ละกรณี ปรากฎว่าไม่สามารถคำนวณแบบไม่คงที่ได้เลย เพื่อให้ได้ความรู้เชิงลึกเกี่ยวกับการพัฒนาของ AUSTAL ผู้เขียนบทความนี้เกี่ยวข้องกับเรื่องราวชีวิตของเขา เริ่มตาม (Axenfeld et al. (1984) การพัฒนาแบบจำลองสำหรับการคำนวณปริมาณน้ำฝน แผนการวิจัยสิ่งแวดล้อมของรัฐมนตรีกระทรวงมหาดไทยแห่งสหพันธรัฐเพื่อการควบคุมมลพิษทางอากาศ รายงานการวิจัย 104 02 562, Dornier System GmbH Friedrichshafen บน ในนามของสำนักงานสิ่งแวดล้อมแห่งสหพันธรัฐ) ตามที่หนึ่งอยู่ภายใต้การสูญเสียการสะสมและไม่เข้าใจการจัดเก็บ ในท้ายที่สุด ผู้เขียน AUSTAL หลบภัยในความเท่าเทียมกัน (Trukenmüller (2016) ของโซลูชันอ้างอิงจาก Schenk และ Janicke บทความ Umweltbundesamt Dessau-Rosslau S: 1–5) ในหลักฐานที่เข้าใจยาก วิธีที่ Trukenmüller เข้าไปพัวพันกับความขัดแย้งมากขึ้นเรื่อยๆ สามารถพบได้ใน (Trukenmüller (2017) บทความของ Federal Environment Agency ตั้งแต่วันที่ 10 กุมภาพันธ์ 2017 และ 23 มีนาคม 2017 Dessau-Rosslau S: 1–15)

บทสรุป
ผู้เขียนบทความนี้สรุปว่าแบบจำลองการกระจายตัวของมลพิษทางอากาศ AUSTAL ไม่ได้รับการตรวจสอบ ไม่สามารถคำนวณการกระจายตัวสำหรับการตกตะกอนและการสะสมตัวกับแบบจำลองนี้ ผู้เขียน AUSTAL ต้องแสดงให้เห็นว่าสามารถคำนวณการทดลองธรรมชาติใหม่ด้วยแบบจำลองการกระจายตัวที่ขัดแย้งกับหลักการที่ถูกต้องทั้งหมดได้อย่างไร แอปพลิเคชันที่มีความสำคัญต่อสุขภาพและความปลอดภัย เช่น การวิเคราะห์ความปลอดภัย แผนป้องกันอันตราย และการคาดการณ์การปล่อยก๊าซ จะต้องได้รับการตรวจสอบด้วยการพัฒนาแบบจำลองตามร่างกาย การตัดสินของศาลก็ได้รับผลกระทบเช่นกัน

พื้นหลัง
โดยผู้เขียน Janicke et al. ( พ.ศ. 2545 ) แบบจำลองการกระจายตัวได้รับการพัฒนาภายใต้ชื่อ AUSTAL2000 ในสหพันธ์สาธารณรัฐเยอรมนี สิ่งนี้มีผลผูกพันในปี 2545 เมื่อคำแนะนำทางเทคนิคสำหรับการควบคุมคุณภาพอากาศ (TA Luft), BMU (2002)มีผลบังคับใช้ การพัฒนาแบบจำลองอื่นๆ ต้องพิสูจน์ความเท่าเทียมกันกับโซลูชันอ้างอิงของ AUSTAL ทันทีหลังจากการตีพิมพ์ พนักงานแต่ละคนของการควบคุมการปล่อยมลพิษและต่อมาวิศวกรสิ่งแวดล้อมก็ทำให้เกิดข้อสงสัยเกี่ยวกับความถูกต้องของโซลูชันอ้างอิง เพื่อความกระจ่าง ผู้เขียนบทความนี้ในปี 2014 ได้รับมอบหมายจากบริษัท WESTKALK ซึ่งเป็น United Warstein Limestone Industry เพื่อพัฒนาความเชี่ยวชาญเกี่ยวกับโมเดลการขยายนี้ตาม Schenk ( 2014). ผู้เขียนบทความนี้สรุปว่าโซลูชันอ้างอิงทั้งหมดจาก AUSTAL ละเมิดการอนุรักษ์มวลและกฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์ ดังนั้นจึงไม่สามารถใช้งานได้ การใช้คำสำคัญยังนำไปสู่ข้อสรุปว่าผู้เขียนของ AUSTAL ไม่คุ้นเคยกับทฤษฎีการสร้างแบบจำลองการแพร่กระจายของมลพิษทางอากาศมากนัก ผลลัพธ์ของความเชี่ยวชาญนี้เผยแพร่ใน Schenk ( 2015a ) พวกเขาเป็นพื้นฐานของการวิพากษ์วิจารณ์ทั้งหมด ในTrukenmüllerและคณะ (2015)มีความขัดแย้งอย่างมาก อย่างไรก็ตาม ผู้เขียนเอกสารฉบับนี้ถูกบังคับให้เผยแพร่ที่มาของโซลูชันอ้างอิงเป็นครั้งแรกในรอบ 31 ปี การพัฒนาแบบจำลองการกระจายตัวของ AUSTAL ขึ้นอยู่กับงานของ Axenfeld et al ( 1984). 31 ปีที่ผ่านมาจนถึงปี 2015 ในขั้นตอนการแก้ปัญหาของการแก้ปัญหาการอ้างอิงหนึ่งหมายถึงการที่ถูกกล่าวหา“การประชุมตามปกติ”ซึ่งสามารถพบได้ทุกที่ใน“วรรณกรรมมาตรฐานที่ระบุไว้” ด้วยอนุสัญญานี้ ซึ่งต่อมาเรียกว่าอนุสัญญา Janickeความเร็วของการสะสมจึงถูกเข้าใจผิดว่าเป็นปัจจัยสัดส่วนและไม่ใช่ค่าคงที่ของวัสดุ แบบจำลอง Schenk ต่อไปนี้(2015b)แสดงให้เห็นว่าแบบจำลองที่อธิบายไว้ในTrukenmüller et al ( 2015 ) อัลกอริธึมที่ระบุไม่ถูกต้อง งานค่าขอบเขตเริ่มต้นที่รับผิดชอบในการแพร่กระจาย การตกตะกอน และการสะสมตัวไม่สามารถแก้ไขได้โดยปราศจากความขัดแย้ง ผู้เขียนต่อต้านอีกครั้งและอ้างสิทธิ์ในTrukenmüller ( 2016) ว่ามีความเท่าเทียมกันกับโซลูชันที่ถูกต้องที่อธิบายไว้ใน Schenk ( 2015b ) ผู้เขียนบทความนี้คัดค้านการอ้างสิทธิ์นี้อย่างชัดเจน ไม่น่าเชื่อว่าคำกล่าวอ้างนี้สามารถสืบย้อนไปถึงความไม่รู้ได้เท่านั้น มีแนวโน้มว่าคนๆ หนึ่งกำลังไล่ตามเจตนาที่จะหลอกลวงที่นี่ ดังที่จะเข้าใจได้ในภายหลัง ตัวอย่างเช่น การอ้างว่า Venkatram et al. ( พ.ศ. 2542 ) ก็พิสูจน์ได้ว่าไร้จุดมุ่งหมายเช่นกัน สิ่งพิมพ์ Schenk ( 2017 ) พิสูจน์ว่าเป็นเพียงหลักฐานที่ไม่มีมูล ในTrukenmüller ( 2017 ) IA พยายามอีกครั้งเพื่อบันทึกการประชุมของ Janicke เกือบนึกขึ้นได้ว่าผู้เขียนบทความนี้ควรจะเป็น“… รู้จักขอบเขตเงื่อนไขที่ถูกต้องและนี้ดังมาจากความหมายของความเร็วในการให้การของพยานที่” มันเพียง“… สร้างพารามิเตอร์สมดุลมวลที่ด้านล่างของแบบจำลอง…”ซึ่งจริง ๆ แล้วนำไปสู่การสูญเสียมวล ดังที่เคยเป็นใน Axenfeld et al ( 2527 ) ต้องยอมรับ “ทั่วโลก แบบจำลองการกระจายขึ้นอยู่กับคำจำกัดความของความเร็วของการสะสมที่ได้รับการยอมรับในวรรณคดี”,คุณอ่านได้. อย่างไรก็ตาม จากการศึกษาวรรณกรรมพบว่าสิ่งตรงกันข้ามนั้นถูกต้อง เห็นได้ชัดว่าคุณใช้ชื่อเสียงของหน่วยงานเพื่อเบี่ยงเบนความสนใจจากความไม่รู้ของคุณ ข้อกล่าวหานี้จะได้รับการพิสูจน์ในภายหลัง เนื่องจากความต้องการความเท่าเทียมกันของการพัฒนาแบบจำลองอื่นๆ ของ AUSTAL การวิจัยนอกมหาวิทยาลัยจึงถูกปิดกั้นมากกว่าที่จะส่งเสริม การพัฒนาแบบจำลองใหม่ควรสามารถแสดงความเท่าเทียมกันได้อย่างไร หากคำตอบอ้างอิงที่จำเป็นขัดกับหลักการทั้งหมดของคณิตศาสตร์และกลศาสตร์ สิ่งพิมพ์ของ Schenk ( 2018a ) แสดงให้เห็นว่าความต้องการความเท่าเทียมกันนำไปสู่ข้อผิดพลาดใด ไม่เพียงแต่โมเดลการกระจายของ AUSTAL จะไม่ผ่านการตรวจสอบ ผู้เขียนของการพัฒนาโมเดลอื่นๆ ถูกบังคับให้ตั้งคำถามเกี่ยวกับอัลกอริธึมที่ยอดเยี่ยม เช่น สามารถพบได้ใน Schorling ( 2009). สุดท้าย Schenk ( 2018b ) พิสูจน์ให้เห็นถึงตัวอย่าง เช่น ผู้เขียน AUSTAL ได้เปรียบเทียบผลลัพธ์ของ Venkatram et al ( พ.ศ. 2542 ) เข้าใจว่าการสะสมเป็นการสูญเสียมากกว่าการจัดเก็บ คาถาทั้งหมดในTrukenmüller ( 2017 ) ถูกตั้งคำถาม ตามคำร้องขอของทางการและผู้มีส่วนได้ส่วนเสีย ผู้เขียน AUSTAL กำลังเผยแพร่การหลอกลวง Trukenmüller ( 2016 ) เกี่ยวกับความถูกต้องของรูปแบบการขยาย AUSTAL พวกเขาไม่สนใจว่าสิ่งนี้จะขัดแย้งกับ Trukenmüller ( 2017 ) อยู่แล้ว เพราะเมื่อ Trukenmüller ปฏิเสธ al al ( 2015 ) ความถูกต้องของโซลูชันตาม Schenk ( 2015a ) และอีกครั้ง Trukenmüller ( 2016) ต้องการแสดงให้เห็นถึงความเท่าเทียมกัน ประชาชนสับสนและเข้าใจผิด จุดมุ่งหมายของงานปัจจุบันคือการแก้ความลำบากใจของผู้เขียน AUSTAL เพื่อจุดประสงค์นี้ ข้อมูลทั้งหมดที่ผู้เขียนของ AUSTAL ให้ไว้ในสิ่งพิมพ์ที่มีอยู่ทั้งหมดจะถูกจัดเรียง จัดเรียง และจัดระบบ ทางเลือก งานที่อยู่กับที่และไม่อยู่กับที่จะได้รับการพิจารณาและอธิบายวิธีแก้ปัญหาที่เกี่ยวข้อง สามารถนำไปเปรียบเทียบกับวิธีแก้ปัญหาของผู้เขียน AUSTAL อัตราหนึ่งสำหรับความสมดุลมวลและการคำนวณเปรียบเทียบเชิงตัวเลขใช้สำหรับสิ่งนี้ ปรากฎว่าคำวิพากษ์วิจารณ์ของ Schenk เกี่ยวกับรูปแบบการขยาย AUSTAL ทั้งหมดนั้นสมเหตุสมผลและไม่สามารถทำให้เป็นโมฆะได้

แมลง. “ วิธีการและวัสดุ ” ของงานนี้ ให้ภาพรวมของเนื้อหาของวรรณกรรมที่ใช้ ผู้เขียนบทความนี้ศึกษาวรรณกรรมในอดีตและปัจจุบันโดยผู้เขียน AUSTAL ความรู้พื้นฐานของคณิตศาสตร์และกลศาสตร์อธิบายไว้ในหนังสือเรียนและเอกสารประกอบ ความจริงที่ว่า Trukenmüller ( 2016 ) มีจุดประสงค์เพื่อหลอกลวงนั้นลึกซึ้งยิ่งขึ้น ข้อกล่าวหาที่ Trukenmüller ( 2017 ) พยายามเบี่ยงเบนความสนใจจากความไม่รู้ของตนเองและใช้ชื่อเสียงของผู้เขียนคนอื่นนั้นสมเหตุสมผล ส่วน “ เงื่อนไขขอบเขตของ Berljand ปัญหาค่าขอบเขตเริ่มต้นและทฤษฎีบทปริพันธ์” ให้พื้นฐานทางคณิตศาสตร์และทางกายภาพสำหรับการสืบหา วิเคราะห์ และประเมินโซลูชันอ้างอิงของ AUSTAL ซึ่งรวมถึงที่มาของเงื่อนไขขอบเขตที่ใช้ได้สำหรับการแพร่กระจาย การตกตะกอนและการสะสมตัว คำอธิบายของสมการแบบจำลองที่เกี่ยวข้องตลอดจนการพัฒนาประโยคสำคัญสำหรับการจัดตั้งเครื่องชั่งมวล การเปรียบเทียบการแก้ปัญหาที่ขัดแย้งกันของผู้เขียนบทความนี้กับอัลกอริธึมที่ไม่ถูกต้องเกิดขึ้นใน Sect “ การคำนวณความเข้มข้น การตกตะกอน และการสะสมสำหรับการแพร่กระจายของมลพิษทางอากาศหนึ่งมิติ ” ส่วนนี้ยังอธิบายวิธีการสร้างและใช้อนุสัญญา Janicke มันถูกเน้นอย่างแตกต่างว่าการใช้งานทำให้เกิดการขาดดุลจำนวนมาก แมลง. “โซลูชันอ้างอิงสำหรับการกระจาย การสะสม การตกตะกอน และความเป็นเนื้อเดียวกัน ” โซลูชันที่ขัดแย้งและไม่ถูกต้องนั้นเป็นทางเลือกสำหรับการพิจารณาที่อยู่กับที่และไม่อยู่กับที่สำหรับกรณีอ้างอิงทั้งหมดสำหรับการกระจาย การตกตะกอน การสะสม และความเป็นเนื้อเดียวกัน ตรวจสอบความถูกต้องโดยใช้อัตราอินทิกรัลที่พัฒนาขึ้น คำตอบอ้างอิงของผู้เขียน AUSTAL ค่อนข้างขัดแย้งกับสัจพจน์ที่ 3 ของนิวตัน คำสั่งนี้จัดทำขึ้นในนิกาย “ ความคล้ายคลึงกับแรงกระตุ้น ความร้อน และการถ่ายเทมวล ”. เป็นไปได้อย่างไรที่โมเดลการขยายตัวของ AUSTAL ได้หลอกลวงประชาชนตั้งแต่ พ.ศ. 2527 จนถึงปัจจุบัน? ผู้เขียนบทความนี้กล่าวถึงคำถามนี้ใน Sect “ เรื่องราวชีวิตของแบบจำลองการกระจายตัวของ AUSTAL ”.

วิธีการและวัสดุ
ในกรณีปัจจุบัน ควรตรวจสอบบนพื้นฐานของประโยคอินทิกรัลที่ใช้ได้โดยทั่วไปสำหรับแต่ละกรณีของโซลูชันอ้างอิงของแบบจำลองการกระจาย AUSTAL ไม่ว่าจะเป็นกฎหมายการอนุรักษ์มวลหรือ II กฎของอุณหพลศาสตร์ถูกละเมิด นอกจากนี้ยังจำเป็นต้องชี้แจงว่าการคำนวณแบบคงที่และไม่คงที่นั้นดำเนินการอย่างไร เพื่อจุดประสงค์นี้ อัลกอริทึมเชิงตัวเลขและการวิเคราะห์ต้องได้รับการพัฒนาและนำไปใช้กับการแพร่กระจาย การตกตะกอน การสะสม และความเป็นเนื้อเดียวกันของผู้เขียน AUSTAL ในแต่ละกรณี คณิตศาสตร์และกลศาสตร์เพียงอย่างเดียวคือวิธีการที่ใช้ในการชี้แจง

การศึกษาวรรณคดีจำเป็นต้องทำความคุ้นเคยกับคณิตศาสตร์และกลศาสตร์ของแบบจำลองการกระจายตัวของ AUSTAL

ผลงานของฟอน Axenfeld et al. (พ.ศ. 2527)ต้องศึกษา โดยความร่วมมือกับ Janicke ผู้เขียน AUSTAL คนแรก ได้มีการพัฒนาแบบจำลองสำหรับการคำนวณปริมาณน้ำฝน ที่เรียกว่าอนุสัญญา Janickeซึ่งสามารถอธิบายได้ในภายหลังใน Sect “การแก้ปัญหาที่ขัดแย้งกันโดยใช้อนุสัญญา Janickeตาม Janicke ( 2002 ) และความแตกต่างของเงื่อนไขขอบเขตของ Berljand”มีอยู่แล้วในอัลกอริธึมที่พัฒนาแล้วที่ใช้ แบบจำลองทางความคิดที่ใช้อธิบายการสะสมว่าเป็นการสูญเสีย ไม่ใช่การอนุรักษ์

ด้วยคู่มือทางวิทยาศาสตร์ตามVDI Commission for Air Pollution Control ( 1988 ) เราต้องการอ้างถึงงาน Axenfeld et al ( พ.ศ. 2527 ) ได้ก่อตั้งทฤษฎีการขยายพันธุ์ขึ้นใหม่

โซลูชันอ้างอิงและกราฟิกที่เป็นของงานสำหรับการกระจาย การตกตะกอน การสะสม และความเป็นเนื้อเดียวกันได้อธิบายไว้ใน Janicke ( 2000 )

ด้วยความตั้งใจที่จะพัฒนาแบบจำลองการกระจายตัวในระดับชาติ แบบจำลองที่พัฒนาขึ้นในปี 1984 สำหรับการคำนวณปริมาณน้ำฝนใน Janicke ( พ.ศ. 2544 ) จึงได้รับการพัฒนาต่อไปเป็น”แบบจำลองแม่” LASAT

งาน Janicke ( 2002 ) อธิบายงานและตารางสำหรับการคำนวณการกระจายตัว การตกตะกอน การสะสมและความเป็นเนื้อเดียวกัน

“การพัฒนารูปแบบ – ตามระบบการประเมินสำหรับการควบคุม immission สำหรับ บริษัท”อธิบายไว้ใน Janicke et al, ( พ.ศ. 2545 ) โดยใช้ชื่อ AUSTAL2000 นำเสนอต่อสาธารณชน สิ่งพิมพ์ของ BMU ( 2002 ) ประกาศว่าแบบจำลองนี้มีผลผูกพันสำหรับการคำนวณการกระจายโดยผู้เชี่ยวชาญทั้งหมด แบบจำลองการกระจายตัวอื่นๆ ทั้งหมดต้องพิสูจน์ความเท่าเทียมกัน

ผลงาน Trukenmüller et al. ( พ.ศ. 2558 ) จะต้องศึกษาเพื่อทำความรู้จักกับที่มาของโซลูชันอ้างอิงที่ประกาศมีผลผูกพันเป็นครั้งแรก ผู้เขียนบทความนี้ตระหนักดีว่าอัลกอริธึมทั้งหมดสำหรับสิ่งนี้ไม่ถูกต้อง

ผู้อ่านต้องพยายามรวบรวมพื้นฐานทางกายภาพและทางคณิตศาสตร์ของสมการแบบจำลอง งาน อัลกอริธึมการแก้ปัญหา กราฟิกและตารางจากสิ่งพิมพ์ทั้ง 7 เล่มแยกกัน สิ่งพิมพ์อื่น ๆ เกี่ยวข้องกับแอปพลิเคชันและการพัฒนาเพิ่มเติมที่ AUSTAL

สิ่งพิมพ์ Janicke ( 2009 ) และ Janicke ( 2015 ) อ้างว่าสามารถคำนวณการแพร่กระจายของ radionuclides และสารมลพิษในการบินได้ อย่างไรก็ตาม สิ่งนี้จะต้องมีการคำนวณการกระจายแบบไม่คงที่ ซึ่ง AUSTAL ไม่สามารถทำได้

ผู้เขียนเอกสารนี้ยังศึกษา Schorling ( 2009 ) ด้วย WinKFZ ผู้เขียนได้พัฒนาแบบจำลองที่ยอดเยี่ยมสำหรับการคำนวณการแพร่กระจายของมลพิษทางอากาศ แต่คำตัดสินของศาลไม่น่าเชื่อถือเนื่องจากไม่มีความเท่าเทียมกันกับ AUSTAL ต่อมาผู้เขียนอยากจะนำมาเล่าสู่กันฟัง อย่างไรก็ตาม ปรากฎว่าข้อตกลงโดยประมาณสามารถรับรู้ได้ด้วยสายตาเท่านั้น ไม่สามารถอนุมานความสมมูลที่แท้จริงได้ เนื่องจากมีการใช้ความเข้มข้นของสารก่อมลพิษที่ไม่มีมิติที่ไม่รู้จักเท่านั้น ไม่สามารถชี้แจงได้ ผู้เขียนคำนึงถึงความผิวเผินของการบริหารงานมากกว่าการปฏิเสธอัลกอริธึมที่ยอดเยี่ยมของเขา

ด้วยสิ่งพิมพ์Trukenmüller ( 2016 ) เราต้องการบรรลุความเท่าเทียมกันกับโซลูชันอ้างอิงที่ถูกต้องตาม Schenk ( 2018b ) ผู้เขียนบทความนี้ดูที่สิ่งพิมพ์นี้และตั้งข้อสังเกตว่าเป็นเพียงการหลอกลวง ซึ่งจะอธิบายในรายละเอียดเพิ่มเติม ผู้เขียน AUSTAL ถือว่าโซลูชันอ้างอิงที่ผิดกับโซลูชันที่ถูกต้อง คุณจะได้สมการพีชคณิตง่ายๆ และตระหนักว่าไม่มีตัวตน ตอนนี้คุณเปลี่ยนชื่อตัวแปรและอ้างอิงถึงอัตราการสะสมวีNS[ เมตร/วินาที ] ของการแก้ปัญหาที่ผิดของคุณต่อจากนี้ไป วีNSa n i c k eNS[ เมตร/วินาที ]. สมการพีชคณิตได้รับการแก้ไขหลังจากอัตราการสะสมที่สองวีNSของสารละลายที่ถูกต้อง ในตอนท้ายของใบแจ้งหนี้จะถูกเปลี่ยนชื่อวีNSc h e n kNS[ เมตร/วินาที ]. การกล่าวหาว่ามีเจตนาหลอกลวงมีมูลมาดีแล้ว

NS.
ตามที่ Trukenmüller et al. ( พ.ศ. 2558 ) เป็นที่ทราบกันดีว่าโซลูชันทั้งสองต่างกัน ด้วยความตั้งใจที่จะยักย้ายถ่ายเทพวกเขายังคงเท่าเทียมกัน ซ้ายและขวาของสมการพีชคณิตคือความเร็วของการสะสมสองเท่าวีNS.

NS.
ความเร็วการสะสมของตัวเอง วีNS ถูกเปลี่ยนชื่อโดยมีเจตนาเสแสร้งว่าเทียบเท่าใน วีNSa n i c k eNS. หลังจากอัตราการฝากครั้งที่สองวีNS สมการพีชคณิตจะได้รับการแก้ไข

ค.
ในตอนท้ายความเร็วในการทับถมที่สอง วีNS ถูกเปลี่ยนชื่ออย่างชาญฉลาดเป็น วีNSc h e n kNS.

ข้อกล่าวหาของการหลอกลวงมีมูลมาเป็นอย่างดี การหล่อนี้สามารถศึกษารายละเอียดใน Schenk ( 2017 )

ความจริงที่ว่าความแตกต่างระหว่างโซลูชันเชิงตัวเลขและเชิงวิเคราะห์ยังไม่เป็นที่เข้าใจในปี 2560 สามารถดูได้ใน Janicke et al ( 2560 ) อ่านว่า หัวข้อแสดงให้เห็นว่าวิธีการวิเคราะห์ใช้สำหรับโซลูชันโดยประมาณและอัลกอริทึมเชิงตัวเลขสำหรับโซลูชันที่แน่นอน ตรงกันข้ามเป็นความจริง

สิ่งพิมพ์Trukenmüller ( 2017) อธิบายบทสรุปของการแลกเปลี่ยนความคิดเห็นที่จัดขึ้นกับ UBA เกี่ยวกับความถูกต้องของโซลูชันอ้างอิงทั้งหมด เนื่องจากแบบจำลองการกระจายตัวของ AUSTAL ถูกใช้ในทุกพื้นที่ของเศรษฐกิจ เช่น การวางผังเมืองและชุมชน การวางผังการจราจร การออกแบบภูมิทัศน์ และเพื่อป้องกันอันตราย จึงมีความสนใจสาธารณะในระดับสูงในการคาดการณ์การปล่อยก๊าซเรือนกระจกอย่างถูกต้อง ด้วยเหตุนี้ สาธารณชนจึงมีสิทธิที่จะมีส่วนร่วมในการอภิปรายเกี่ยวกับความถูกต้องของการพัฒนาแบบจำลองนี้ ไม่มีการคัดค้านสิ่งพิมพ์เกี่ยวกับเรื่องนี้ ในสิ่งพิมพ์ที่กล่าวถึง ผู้รับผิดชอบการคำนวณการกระจายตาม TA Luft พัฒนาความคิดของตนเกี่ยวกับวิธีที่พวกเขารับผิดชอบในการส่งเสริมและควบคู่ไปกับการพัฒนาแบบจำลอง อย่างไรก็ตาม ในการอภิปรายทางวิทยาศาสตร์ เห็นได้ชัดว่าพวกเขาพึ่งพาชื่อเสียงของนักเขียนที่มีชื่อเสียงและมีค่ามากกว่าความสามารถของตนเอง ดังนั้นคุณจึงต้องการเบี่ยงเบนความสนใจจากความไม่รู้ของตัวเอง ถ้อยคำนี้ไม่ค่อยเป็นมิตร อย่างไรก็ตาม มันถูกต้องทุกประการ และไม่เพียงแต่ส่งผลต่อเนื้อหาเท่านั้น แต่ยังรวมถึงรูปแบบของสิ่งพิมพ์นี้ด้วย สำหรับเนื้อหาที่เกี่ยวข้องกับคำจำกัดความของความเร็วการสะสม หนึ่งอ้างถึงผู้เขียนตามลำดับเช่น Pasquill, Chamberlein, Berljand, Wiedensohler, Zhang, Slinn, Kumar, Cunningham, Monin, Kasanski, Bonka, Sehmen, Hodgson , Seinfeld, Pandis, Nicholson, Simpson และ Travnikov หากเพิ่มงานTrukenmüller ( ถูกต้องทุกประการและส่งผลต่อเนื้อหาไม่เพียงเท่านั้น แต่ยังรวมถึงรูปแบบของสิ่งพิมพ์นี้ด้วย สำหรับเนื้อหาที่เกี่ยวข้องกับคำจำกัดความของความเร็วการสะสม หนึ่งอ้างถึงผู้เขียนตามลำดับเช่น Pasquill, Chamberlein, Berljand, Wiedensohler, Zhang, Slinn, Kumar, Cunningham, Monin, Kasanski, Bonka, Sehmen, Hodgson , Seinfeld, Pandis, Nicholson, Simpson และ Travnikov หากเพิ่มงานTrukenmüller ( ถูกต้องทุกประการและส่งผลต่อเนื้อหาไม่เพียงเท่านั้น แต่ยังรวมถึงรูปแบบของสิ่งพิมพ์นี้ด้วย สำหรับเนื้อหาที่เกี่ยวข้องกับคำจำกัดความของความเร็วการสะสม หนึ่งอ้างถึงผู้เขียนตามลำดับเช่น Pasquill, Chamberlein, Berljand, Wiedensohler, Zhang, Slinn, Kumar, Cunningham, Monin, Kasanski, Bonka, Sehmen, Hodgson , Seinfeld, Pandis, Nicholson, Simpson และ Travnikov หากเพิ่มงานTrukenmüller (2016 ) รายการจะเสร็จสมบูรณ์โดยผู้เขียน Venkatram และ Pleim โดยไม่ต้องสงสัย ผู้เขียนเหล่านี้ได้รับคุณธรรมหลายระดับในการสร้างแบบจำลองการแพร่กระจาย การสะสม และการตกตะกอน และสามารถชี้ให้เห็นถึงชื่อเสียงที่ยอดเยี่ยมได้ อย่างไรก็ตาม พวกเขาจะคัดค้านอย่างแน่นอนหากผลการวิจัยของพวกเขาเกี่ยวกับTrukenmüller ( 2017 ) ได้รับการสันนิษฐานว่าเทียบเท่ากัน ในกรณีของผู้เขียนคนแรกและคนสุดท้ายที่อ้างถึง ความไม่รู้ของผู้เขียน AUSTAL สามารถแสดงให้เห็นได้อย่างง่ายดาย Pasquill ( 1962 .)) ตัวอย่างเช่น เป็นคำอธิบายที่ยอดเยี่ยมของการแพร่กระจายของชั้นบรรยากาศ แต่ในส่วนที่เกี่ยวข้อง “6.2 การสะสมของวัสดุในอากาศ” ใน 14 หน้าและ 19 สูตร ไม่พบข้อความใดๆ ที่บ่งชี้การละเมิดการอนุรักษ์มวลและของ Janicke อนุสัญญาสามารถพิสูจน์ได้ ความไม่รู้ของผู้เขียน AUSTAL คือพวกเขาไม่สามารถใช้ฟิสิกส์ที่ยอดเยี่ยมที่อธิบายไว้ที่นั่นเพื่อพัฒนารูปแบบการคิดที่เหมาะสมซึ่งจะเข้าถึงได้สำหรับคำอธิบายทางคณิตศาสตร์ที่ขัดแย้งกัน ในกรณีสุดท้ายที่อ้างถึง ผู้เขียนงานนี้เกี่ยวข้องกับสิ่งพิมพ์ Venkatram et al อย่างเข้มข้น ( 1999 ) ใน Schenk R ( 2018b ) ความไม่รู้ของผู้เขียน AUSTAL คือพวกเขาไม่เข้าใจว่าหนึ่งใน Venkatram et al. ( 1999) พบความเชื่อมโยงระหว่างการตกตะกอนและการสะสมตัวจะใช้ได้เฉพาะในกรณีพิเศษของความเข้มข้นของดินที่หายไป ค0[ μกรัม/m3] =0ซึ่งทำให้กับ NSค=วีNSเค0≡ 0คำถามไม่ได้เป็นเพียงการคำนวณการกระจายตัวของทุกคน แต่ยังคำอธิบายอื่น ๆ ทั้งหมดด้วยผู้เขียนของ Austal บนความถูกต้องของที่ประชุม Janicke ตามที่ผู้เขียนของ AUSTAL,NSค[ μ g/ (NS2⋅ s ) ]หมายถึง ปริมาณการปล่อยมลพิษทั้งหมดในพื้นที่ศึกษา นอกจากนี้ยังไม่น่าเป็นไปได้ที่ผู้เขียนที่อ้างถึงในรายการเชื่อว่า“… เสาที่ยืนอยู่บนพื้นผิวโลกซึ่งมีวัสดุที่สามารถสะสมได้นั้นว่างเปล่าผ่านการสะสม”เช่นเดียวกับใน Axenfeld et al ( พ.ศ. 2527 ) อ้างว่า นอกจากนี้ในงาน Simpson et al. ( 2012 ) และ Travnikov et al. ( 2005 ) ไม่มีข้อบ่งชี้ใดที่สามารถสรุปได้ว่าอนุสัญญา Janickeมีผลบังคับใช้ ข้อกล่าวหาของความไม่รู้มีมูลมาเป็นอย่างดี ในแง่ของรูปแบบ สไตล์และการแสดงออกของ Trukenmüller ( 2017 ) ดูถูกผู้มีอำนาจของเยอรมันทุกคน

ใน UBA ( 2018 ) ผู้เขียน AUSTAL เล่าถึงประวัติความเป็นมาของโมเดลการขยาย AUSTAL อย่างพึงพอใจ

สิ่งพิมพ์ โครงการวิจัย เอกสารและการศึกษาที่กล่าวถึงในที่นี้ก่อให้เกิดเนื้อหาที่จะวิเคราะห์โดยใช้วิธีการที่อธิบายไว้

ความรู้พื้นฐานสามารถพบได้ในวรรณกรรมอ้างอิง Albring ( 1961 ), Бepлянд ( 1975 ), Boŝnjakoviĉ ( 1971 ), Graedel et al. ( 1994 ), Gröber et al. ( 1955 ), Janenko ( 1968 ), Kneschke ( 1968 ), Naue ( 1967 ), Stephan และคณะ ( 1992 ), Schlichting ( 1964)และสำหรับ Schüle ( 1930 ), Truckenbrodt ( 1983 ) เช่น Westphal ( 1959 )). ข้อมูลอ้างอิงเหล่านี้ใช้เพื่อแสดงให้เห็นว่าคณิตศาสตร์และกลศาสตร์แบบดั้งเดิมสามารถนำมาใช้ได้มากที่สุด พื้นฐานทางกายภาพที่สำคัญและอัลกอริทึมทางคณิตศาสตร์จาก AUSTAL เป็นส่วนหนึ่งของความรู้ของโรงเรียน

นอกจากนี้ยังมีการศึกษาวรรณคดีภายนอก ตัวอย่างเช่นใน Abas et al. ( 2019 ) อธิบายไว้อย่างดีว่าการรักษาสิ่งแวดล้อมเป็นงานระดับสากล การคำนวณการไหลของมลพิษข้ามพรมแดนช่วยให้สามารถวิเคราะห์สาเหตุตามหลักวิทยาศาสตร์และส่งเสริมความร่วมมือระหว่างประเทศ การไหลของสารก่อมลพิษข้ามพรมแดนสามารถคำนวณได้โดยใช้แบบจำลองการกระจายคุณภาพสูง ที่มีพื้นฐานทางวิทยาศาสตร์ และตรวจสอบแล้วเท่านั้น ผลงานของ Schenk และคณะ ( 1979 ) และ Schenk ( 1989 ) เป็นที่สนใจ

ในการทำงาน Rafique et al. ( 2019 ) แสดงให้เห็นอย่างน่าเชื่อถือว่าการเติบโตของประชากร นโยบายด้านพลังงาน และการคุ้มครองสิ่งแวดล้อมจะต้องมองเห็นอย่างใกล้ชิด การตัดสินใจทางการเมืองไม่สามารถเพิกเฉยต่อลิงก์นี้ได้ การพัฒนารูปแบบการขยาย AUSTAL ก็มาพร้อมกับการตัดสินใจทางการเมืองเช่นกัน

หากจำเป็นต้องมีการตรวจสอบคุณภาพอากาศ มักใช้วิธีการวัดแบบแอ็คทีฟ การใช้ปั๊ม อากาศแวดล้อมจะถูกดูดเข้าไปในตัวรวบรวมปริมาตรขนาดเล็ก (Mini-VS) และแยกฝุ่นที่อยู่ภายในเครื่องออก

ผลลัพธ์
เงื่อนไขขอบเขตของ Berljandปัญหาค่าขอบเขตเริ่มต้นและทฤษฎีบทปริพันธ์
เงื่อนไขขอบเขต
การแพร่กระจายของมลพิษทางอากาศอธิบายโดยงานค่าขอบเขตเริ่มต้นของแรงกระตุ้น ความร้อน และการขนส่งมวลชน ซึ่งรวมถึงสมการเชิงอนุพันธ์ของการขนส่งมวลชน ( 1 )

เคเNS+วีผมเเคเNSผม=เเNSผม( KเเคเNSผม) +NSเ( T ) ,
(1)
ซึ่งสามารถแก้ไขได้ด้วยเงื่อนไขการเริ่มต้นและขอบเขตที่เหมาะสม ในสมการนี้ค[ μ g/NS3] อธิบายความเข้มข้น NSผม[ ม] พิกัดในทิศทางอวกาศต่างๆ K[NS2/ s] ค่าสัมประสิทธิ์การแพร่ในบรรยากาศอิสระ NSเ( T )[ μ g/ (NS3⋅ s ) ] คำที่มา, วีผม[ ม. /วินาที ] ความเร็วการไหลและ T [ s ] พิกัดเวลา

ในกรณีของการขยายพันธุ์แบบหนึ่งมิติและไม่อยู่กับที่ สมการเชิงอนุพันธ์ ( 2 ) ).
อธิบายการเพิ่มขึ้นของความเข้มข้นเชิงเส้นเป็นสารละลายของ ( 4 ) โดยที่NSอี[ s ] หมายถึงการสิ้นสุดของการปล่อย

เงื่อนไขขอบเขตที่อยู่ในสมการ ( 1 ) ได้มาจากความคงตัวของมวลที่ขีดจำกัดควบคุมระหว่างชั้นบรรยากาศและดิน เป็นที่รู้จักกันเป็นเงื่อนไขขอบเขต Berljand ความสัมพันธ์กับสิ่งนี้ได้อธิบายไว้ใน รูปที่ 1 . การนำเสนอทั้งหมดได้รับการคัดเลือกเพื่อให้สามารถนำไปใช้กับพื้นที่การศึกษาของผู้เขียน AUSTAL ได้โดยตรงเพื่อรับโซลูชันอ้างอิง พิกัดNSผม ถูกนำเข้าสู่บรรยากาศอิสระและพิกัด NSเผม[ ม]ชี้จากระดับความลึกของโลกไปยังแนวเขต กับNSผม( 0 ) และ NSเผม[ T]สัมผัสดินและบรรยากาศ เพื่อสร้างความสัมพันธ์กับโซลูชันอ้างอิงของผู้เขียน AUSTAL สัญกรณ์พิกัดNS3= z และ NSเ3=zเ ใช้สำหรับ ผม= 3ด้านล่าง. อย่างนี้นี่เองNSเNS=NSเNSz= ∫NSNSเNSz=NSเNS[ μ g/ (NS2⋅ s ) ] กำหนดการไหลของวัสดุที่เป็นสื่อกระแสไฟฟ้าในบรรยากาศอิสระและ NSเNS=NSเNSz= ∫NSNSเNSz=NSเNS[ μ g/ (NS2⋅ s ) ]ในระดับความลึกของโลก มีแหล่งกำเนิดพื้นผิวในชั้นบรรยากาศ สารมลพิษที่ปล่อยออกมาจากที่นั่นจะเคลื่อนตัวไปทางพื้นดินอย่างพาความร้อนและนำไฟฟ้า การไหลของตะกอนNSเNS[ μ g/ (NS2⋅ s ) ] คำนวณเป็นผลคูณของความเข้มข้นและอัตราการตกตะกอน NSเNS( z) = − ค⋅วีNS. การไหลของวัสดุนำไฟฟ้าจะแสดงเป็นผลิตภัณฑ์ระหว่างค่าสัมประสิทธิ์การแพร่และการไล่ระดับความเข้มข้นNSเNS( z) = − K⋅ ∂ค/ ∂z และ NSเNS(zเ) = −KNS⋅ ∂ค/ ∂zเ. NSKNS[NS2/ s]คือ ค่าสัมประสิทธิ์การแพร่กระจายในดิน ที่ขอบล่างของพื้นที่ศึกษา จะได้กระแสวัสดุนำไฟฟ้าที่เหมือนกันสำหรับzเ= T และ z= 0.

สมการ ( 8 ) ยังให้คำจำกัดความของอัตราการตกสะสมดังที่เห็นได้จากสมการ ( 9 ) สมการ ( 8 ) ถือว่าดินสามารถดูดซับวัสดุที่สามารถสะสมได้โดยไม่มีข้อ จำกัด ซึ่งเป็นสาเหตุที่ทำให้สามารถตั้งค่าได้คNS≈ 0. ในที่สุด สมการ ( 8 ) ก็ให้เงื่อนไขขอบเขตของ Berljand ( 10 )

ดังที่สามารถพบได้ใน Бepлянд ( 1975 ) อัตราการถ่ายโอนมวลจะต้องเข้าใจภายใต้βผม[ ม. /วินาที ]. ในกรณีของการสะสมความเร็วของการสะสมหมายถึงวีNS=β3, ซึ่งหมายความว่า ผม= 3 คือทิศทางของการสะสมมลพิษ

Berljand เงื่อนไขขอบเขตเป็นที่รู้จักกันดีและถูกนำมาใช้โดยเฉพาะอย่างยิ่งในการอธิบายถึงการแพร่กระจายของพยานและการตกตะกอน สิ่งนี้ควรส่งผลกระทบต่อพื้นที่การวิจัยของการแพร่กระจายของมลพิษทางอากาศ แต่ก็ไม่ทราบในสาขาอื่นๆ เช่น กลศาสตร์ของไหล อุณหพลศาสตร์ และวิศวกรรมกระบวนการ สำหรับการคำนวณการไหลของวัสดุหมุนเวียนและการนำไฟฟ้า

งานค่าขอบเขตเริ่มต้น
งานค่าขอบเขตสำหรับการแพร่กระจาย การตกตะกอน และการสะสมในมิติเดียว อธิบายโดยสมดุล Eq ( 2 ) และตามเงื่อนไขขอบเขต ( 10 ) ในกรณีของงานค่าขอบเขตเริ่มต้น เงื่อนไขเริ่มต้น ( 12 )

การคำนวณความเข้มข้น การตกตะกอน และการสะสมสำหรับการแพร่กระจายของมลพิษทางอากาศหนึ่งมิติ
วิธีแก้ปัญหาที่ปราศจากความขัดแย้งโดยใช้เงื่อนไขขอบเขต Berljandตาม Schenk ( 2018b )
คำตอบที่ถูกต้องของสมการอนุพันธ์ ( 3 ) สามารถพบได้ใน Schenk ( 2018b ) มันถูกอธิบายโดย Eqs ( 21 )

วิธีแก้ปัญหาที่ขัดแย้งกันโดยใช้อนุสัญญาของ Janickeตาม Janicke ( 2002 ) และความแตกต่างของเงื่อนไขขอบเขต Berljand
วิธีแก้ปัญหาที่ไม่ถูกต้องอธิบายไว้ใน Trukenmüller et al ( 2015 ) กำหนดโดยความสัมพันธ์ ( 25 ) และ ( 26 )

ผู้เขียน AUSTAL ใช้สมการ ( 25 ) เพื่อคำนวณการกระจายความเข้มข้นที่ไม่ถูกต้อง และสมการ ( 26 ) เริ่มสับสน อันดับแรก,NSค[ μ g/ (NS2⋅ s ]ตามสมการ ( 26 ) มีความหมายถึงการทับถมและภายหลังอีกครั้งตามสมการ ( 30 ) ของกระแสตกตะกอน ผู้เขียน AUSTAL ไม่ทราบว่าการตีความทั้งสองแบบผิด ในท้ายที่สุด คุณตัดสินใจและค่าเฉลี่ยตาม VDI 3945 Sheet 3 ( 2000 ) และ Janicke ( 2002 ) “ความหนาแน่นของการไหลของมวลที่สะสมบนพื้นดิน”ตามสมการ ( 6 ) และสมการ (
และไม่สนใจว่าจะเกิดอะไรขึ้นถ้าไม่มีกระแสทับถมด้วย วีNS≡ 0.

มันเป็นที่น่าสนใจที่จะเรียนรู้วิธีการที่จะทำความเข้าใจในการประชุม Janicke ในการกำเนิดของสมการ ( 25 ) ผู้เขียน AUSTAL ได้รับความสัมพันธ์ (29)

กล่าวถึงแล้ว อินทิกรัลนี้ของสมการอนุพันธ์ ( 3 ) ไม่สามารถใช้เพื่อทำการจำลองเพื่อกำหนดการกระจายความเข้มข้น ผู้เขียน AUSTAL ตระหนักถึงความไร้ประโยชน์ของวิธีแก้ปัญหาพิเศษที่ใช้ ( 31 ) แทนที่จะเปลี่ยนวิธีการแก้ปัญหา เช่น ตาม Kneschke ( 1968 ) พวกเขาสลับกระแสการตกตะกอนวีNSเค0 กับกระแสการทับถม วีNSเค0โดยไม่มีเหตุผลและอ้างถึงข้อตกลงที่เขียนขึ้นเองใน VDI 3945 ตอนที่ 3 ( 2000 ) และอ้างว่ามันจะเป็นสากล แทนสมการ ( 30 ), สมการ ( 26 )NSค=วีNSเค0ถูกใช้โดยไม่มีเหตุผล หลังจากการวิพากษ์วิจารณ์ Trukenmüller ( 2017 ) รับรองว่าปราสาทนี้จะถูกใช้โดยผู้เขียน Simpson et al. ( 2555 ) และ Venkatram et al. ( พ.ศ. 2542 ) ใช้แล้ว “แบบจำลองการกระจายตัวทั่วโลกนั้นอิงตามคำจำกัดความของความเร็วการสะสมที่เป็นที่ยอมรับในวรรณกรรม”ผู้เขียน AUSTAL ในTrukenmüller ( 2017 ) ยืนยัน แต่สิ่งนี้ไม่ได้รับการยืนยัน

ควรรู้ไว้ว่าการตกตะกอนและการตกตะกอน วีNSเค0 และ วีNSเค0สามารถอธิบายได้ทางร่างกายที่แตกต่างกัน ไม่สามารถแลกเปลี่ยนได้ตามต้องการ อนึ่ง ปราสาทของวีNSเค0 โดย วีNSเค0ต่างละเมิดอัตราการอนุรักษ์มวลดังที่แสดงใน Schenk ( 2018b ) ด้วยความรู้ที่ไม่รอบคอบนี้ผู้เขียน AUSTAL จึงได้รับอนุสัญญา Janicke ( 34 ) ที่ผิดจากสมการ ( 23 ) และ ( 29 ) สำหรับz= 0ซึ่งใช้เป็นเงื่อนไขขอบเขต

Trukenmüller ( 2017 ) ในภายหลังยืนยันว่า Eq. ( 34 ) เป็นคำจำกัดความ”จริง”ของอัตราการฝาก มันจะแสดงถึงการไหลของการสะสมที่เป็นพารามิเตอร์ หากคุณเพิ่มคำจำกัดความอื่นๆ อีกสองคำจำกัดความที่ให้ไว้ในTrukenmüller ( 2016 ) ตอนนี้จะเป็นคำจำกัดความที่สาม ไม่ต้องการที่จะเรียนรู้ว่าการสะสมความเร็ววีNS=KNS/ตู่ตามสมการ ( 9 ) ถือได้ว่าเป็นค่าคงตัวของวัสดุ

นี่ก็เช่นกัน อนุพันธ์อันดับหนึ่งของสมการ ( 25 ) เป็นที่สนใจ

ความแตกต่างระหว่างการประชุม Janicke ของบนเงื่อนไขขอบเขต Berljand ของสามารถมองเห็นได้ในการเปรียบเทียบ EQS ( 10 ) และ ( 34 ) อธิบายด้วยสูตร ( 37 ) จะเห็นได้ว่าอนุสัญญานี้ส่งผลให้เกิดการขาดดุลจำนวนมากของ−ค0เวีNS ที่แนวเขตจากชั้นบรรยากาศสู่พื้นดิน

Kเเคเz( 0 ) −วีNSเค0= 0เงื่อนไขขอบเขตของ BerljandKเเคเz( 0 ) −วีNSเค0= −ค0เวีNSJanicke Convention
(37)
สารละลายอ้างอิงสำหรับการกระจายตัว การสะสม การตกตะกอน และความเป็นเนื้อเดียวกัน
การประเมินงาน
ผู้เขียน AUSTAL ล้มเหลวในการอธิบายงาน พารามิเตอร์แบบจำลอง และอัลกอริธึมสำหรับการได้รับโซลูชันอ้างอิงอย่างสม่ำเสมอในสิ่งพิมพ์ ผู้อ่านต้องรวบรวมข้อมูลทั้งหมดเกี่ยวกับงาน อัลกอริธึมของโซลูชัน ตลอดจนการประเมินเชิงตัวเลขและกราฟิกจากสิ่งพิมพ์ต่างๆ ด้วยความสับสนและไว้วางใจในอำนาจของฝ่ายบริหาร เราสามารถอธิบายได้ว่าทำไมในอดีตมีนักวิจารณ์เพียงไม่กี่คนเท่านั้นที่พบว่าตนเองเกี่ยวข้องกับพื้นฐานทางทฤษฎีของ AUSTAL หลังจาก 31 ปีที่ Trukenmüller et al. ( 2558 ) อ่านเกี่ยวกับที่มาของโซลูชันอ้างอิงเป็นครั้งแรก

ในส่วนนี้ ตัวอย่างของ “การตกตะกอนโดยไม่มีการสะสม”, “การสะสมด้วยการตกตะกอน” และ”ความเป็นเนื้อเดียวกัน”ใช้เพื่อตรวจสอบข้อมูลทั้งหมดที่ผู้เขียน AUSTAL ให้มาเพื่อความน่าเชื่อถือและเพื่อแสดงความขัดแย้ง งานที่อธิบายโดยผู้เขียน AUSTAL นั้นแตกต่างกันเพียงเล็กน้อยเท่านั้น มีการพิจารณาปริมาตรการควบคุมสามมิติที่สม่ำเสมอ แม้ว่าจะเป็นเพียงเรื่องของกระบวนการขยายพันธุ์แบบศูนย์และมิติเดียว ผลการจำลองตามเวลาจะได้รับอย่างสม่ำเสมอ ในทุกกรณี ว่ากันว่าอนุกรมเวลาที่เกิน 10 วันเป็นไปตามคาด การปล่อยก๊าซจะเกิดขึ้นในชั่วโมงแรกของวันแรกเท่านั้น และสารละลายที่อยู่กับที่จะปรากฏขึ้นหลังจากผ่านไป 10 วันในทุกกรณี ไม่ได้อธิบายอัลกอริทึมและกราฟิกสำหรับการคำนวณแบบไม่อยู่กับที่ ผู้เขียน AUSTAL จัดเตรียมวิธีแก้ปัญหาแบบอยู่กับที่ที่ไม่ถูกต้องสำหรับกรณีอ้างอิงทั้งหมด การคำนวณแบบไม่คงที่ไม่ได้ดำเนินการเลย แม้ว่าผลการจำลองจะได้รับสำหรับสิ่งนี้ เพื่อให้สามารถแสดงหลักฐานที่น่าเชื่อถือได้ การคำนวณแบบอยู่กับที่และแบบไม่คงที่จึงถูกดำเนินการสำหรับกรณีศึกษาทั้งหมด

ตัวเลือกแรกและตัวเลือกที่สองแยกความแตกต่างระหว่างตั๋วเงินที่ไม่อยู่กับที่และแบบคงที่ วิธีแก้ปัญหาที่ถูกต้องเปรียบเทียบกับวิธีแก้ปัญหาที่ผิด

การตกตะกอนโดยไม่มีการสะสม
งาน
งานสำหรับกระบวนการขยายพันธุ์”ตกตะกอนโดยไม่มีการสะสม”ตามรูปที่ 2นำมาจากเอกสารอ้างอิง Janicke ( 2002 )

เพราะ“ความหนาแน่นของการไหลของมวลบังคับใช้โดยแหล่งที่มา”ไม่ได้อยู่NSค= 0, ความเร็วการสะสม วีNS= 0 หายไปตั้งแต่เพียง ค0≠ 0 สามารถใช้ได้กับความเข้มข้นของดิน

จากงานที่อธิบาย ดูเหมือนว่าแท้จริงแล้วหมายถึงกระบวนการขยายพันธุ์ที่ไม่คงที่ ซึ่งมีเพียงสมการเชิงอนุพันธ์เท่านั้น ( 2 ) เป็นผู้รับผิดชอบ โดยไม่คำนึงถึงสิ่งนี้ ผู้เขียน AUSTAL จะถือว่าอยู่ในกระบวนการแก้ปัญหาตามสมการ ( 3 ) กระบวนการขยายพันธุ์แบบคงที่ มีวิธีแก้ปัญหา ( 25 ) สำหรับสิ่งนี้ด้วย ไม่ทราบว่าใครควรเข้าใจเรื่องนี้

แก้ไขโซลูชันที่ไม่อยู่กับที่และไม่คงที่โดยคำนึงถึงขอบเขต Berljandตาม Schenk ( 2018b )
ตัวเลือกแรกการพิจารณาไม่คงที่
ในกรณีของการพิจารณาไม่คงที่ สมการเชิงอนุพันธ์ ( 2 ) ด้วยเงื่อนไขเริ่มต้น ( 12 ) ด้วยคNS= 0ใช้ การปล่อยทั้งหมดNSอี[ k กรัม] สามารถหาได้จากความเข้มข้นเฉลี่ยที่กำหนด คเเ. ข้อมูลทางเรขาคณิต d) สำหรับขนาดของพื้นที่ศึกษานั้นให้นิพจน์ตัวเลข ( 38 )

ด้วยข้อกำหนด a) การปล่อยก๊าซจะสิ้นสุดลงตาม 1 ชั่วโมง. สิ่งนี้ทำให้เงื่อนไขต้นทางNSเ= c o n s t .0 <เสื้อ ≤NSอีของสมการอนุพันธ์ ( 2 ) ที่จะกำหนด ร่วมกับวี=หลี่NSเหลี่yเหลี่z= 2 ⋅108, ค่าตัวเลขสามารถกำหนดได้โดยใช้สมการ ( 39 ). นอกจากนี้ ข้อมูลจำเพาะ f) จะต้องนำมาพิจารณาด้วยว่า"แหล่งปริมาณถูกกระจายไปทั่วพื้นที่การคำนวณทั้งหมด"ซึ่งหมายความว่าไม่มีการไล่ระดับความเข้มข้นเชิงพื้นที่เค/NSผม= ∂ค/ z= 0. สิ่งนี้ทำให้สมการง่ายขึ้น ( 2 ) ถึงสมการ ( 4 ). การรวมอย่างง่ายกับเงื่อนไขเริ่มต้นคNS= 0ให้ค่าที่คำนวณและสมการ ( 40 ). สำหรับ t >NSอีและเนื่องจากสมการ ( 39 ) รวมทั้งสมการ ( 4 ),NSเ= 0 และ NSค/ dเสื้อ= 0, โซลูชันนี้ไม่สามารถพัฒนาต่อไปได้ ความเข้มข้นของค= 500ถึงยังคงคงที่เมื่อเวลาผ่านไป สมการ ( 40 ) อธิบายการแพร่กระจายศูนย์ที่มีพิกัดเวลาเป็นตัวแปรอิสระเพียงตัวเดียว

ผลที่จะได้แสดงให้เห็นในกราฟ A และ B ในรูปที่. 3 กราฟิก A อธิบายหลักสูตรการเติมในช่วงเวลาที่ขึ้นกับเวลา0 ≤ เสื้อ≤NSอี และสำหรับ t >NSอี. กราฟ B อธิบายเพิ่มเติมว่าไม่มีการไล่ระดับความเข้มข้นในแนวตั้งเค/ z= 0. ความเข้มข้นยังคงไม่เปลี่ยนแปลงในเชิงพื้นที่และชั่วคราวสำหรับเวลาการจำลองทั้งหมด ผลการพิสูจน์ว่าข้อความ b) โดยผู้เขียน AUSTAL ว่าสถานะคงตัวจะไปถึงหลังจาก 10 วันเท่านั้นที่ไม่ถูกต้อง ค่าความเข้มข้นของค= 500 ได้ตั้งค่าแล้วหลังจาก 1 ชั่วโมง NSอี= 3600. ตาม c) มีการกล่าวกันว่าคาดว่าจะมีอนุกรมเวลา 10 วันซึ่งไม่สามารถยืนยันได้เช่นกัน วิธีแก้ปัญหาเล็กน้อย ( 40 ) เปรียบได้กับการเติมภาชนะต่างๆ ด้วยสื่อที่แตกต่างกัน

งานของผู้เขียน AUSTAL อธิบายการเติม Containers เล็กน้อย

ภาพขนาดเต็ม
จะต้องได้รับการพิสูจน์ว่าการแก้ปัญหาเป็นไปตามกฎหมายการอนุรักษ์มวลชนหลังจากตัวเลือกแรก อินทิกรัลสมการ ( 18 ) ใช้สำหรับสิ่งนี้ ตาม h) อัตราการตกตะกอนในห้องควบคุมทั้งหมดคือวีNS= 0 , 01. ความเข้มข้นจะคงที่เชิงพื้นที่ตลอดเวลาการจำลอง ดังนั้นเอกลักษณ์ค0( T ) ≡คชม( T )สามารถสันนิษฐานได้ นอกจากนี้อินทิกรัลของสมการ ( 18 ) สามารถคำนวณได้ด้วยเค/ ∂เสื้อ=NSเ.

ตามภารกิจ i) ไม่ควรมีการสะสม วีNS= 0. เนื่องจากความเข้มข้นคงที่เชิงพื้นที่เค/ dz( ชั่วโมง) = 0ยังถูกต้อง อินทิกรัลสมการ ( 41 ).

เ0ชมเคเNS⋅ dzNSเ⋅ h++วีNSเค0วีNSเค0( T )−−วีNSเคชมวีNSเคชม( T )++วีNSเค00 ⋅ค0( T )−−Kเเคเz( ซ)K⋅ 0−−เ0ชมNSเ⋅ dz= 0NSเ⋅ h≡ 0,
(41)
ให้กฎการอนุรักษ์มวลถูกปฏิบัติตามตลอดเวลาการจำลองถ้าการแก้ปัญหาถูกต้อง เพราะว่าเค/ ∂z( z, t ) ≡ 0ตามสมการ ( 40 ) และสมการ ( 6 ),NSเNS=NSเNS, ไม่มีการสะสมเกิดขึ้นตามสมการ ( 42 )

กระแสการสะสม NSเNS และกระแสวัสดุนำไฟฟ้า − K⋅ ∂ค/ ∂z( 0 )เป็นศูนย์เหมือนกัน ตรงกันตามปริมาณและทิศทาง กฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์เป็นจริง

ตัวเลือกที่สอง ดูนิ่ง
ตัวเลือกที่สองหรือพิจารณากระบวนการขยายพันธุ์แบบคงที่ สมการที่อธิบายวิธีแก้ปัญหาคงที่ที่ถูกต้องที่สอดคล้องกัน ( 21 ) และ ( 22 ) หลังจาก e) งานไม่มีความหนาแน่นของการไหลของมวลซึ่งหมายถึงNSค= Q = 0. จากข้อมูลนี้ ไม่พบสารก่อมลพิษในพื้นที่ศึกษา ซึ่งได้รับการยืนยันด้วยวิธีแก้ปัญหาเล็กน้อย ( 43 )

ผลลัพธ์. หลังจากนั้นไม่มีการถ่ายโอนมวลเป็นสื่อกระแสไฟฟ้าNSเNS= 0. หลังจาก i) งาน ไม่ควรมีการสะสมNSค= 0. เนื่องจากการไล่ระดับสีที่อาจเกิดขึ้นเค/ ∂z( 0 ) = 0, สิ่งนี้ไม่ได้เกิดขึ้นเช่นกัน, NSเNS= − K⋅ ∂ค/ ∂z( 0 ). กฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์เป็นจริง

โซลูชันที่ไม่อยู่กับที่และไม่เคลื่อนที่ผิดพลาดโดยคำนึงถึงอนุสัญญา Janickeตาม Trukenmüller et al ( 2558)
ตัวเลือกแรกการพิจารณาไม่คงที่
ขั้นแรกให้ถือว่ามุมมองที่ไม่คงที่ หลังจาก a) “การปล่อยก๊าซเกิดขึ้นเฉพาะในชั่วโมงแรกของวันแรก” , b) สารละลายที่อยู่กับที่ถึงใน“วันที่ 10”และ c) การคำนวณแบบ“อนุกรมเวลามากกว่า 10 วัน”จะไม่ใช่ งานที่อยู่กับที่ อย่างไรก็ตาม ไม่มีการอธิบายอัลกอริธึมของโซลูชันและโปรไฟล์ความเข้มข้นสำหรับสิ่งนี้ ด้วยเหตุนี้ สมการปริพันธ์ ( 18 ) และ ( 20 )

เ0ชมเคเNS⋅ dz+วีNSเค0−วีNSเคชม+วีNSเค0− Kเเคเz( ซ) −เ0ชมNSเ⋅ dz= 0
(47)
ไม่สามารถใช้งานได้ ผู้เขียน AUSTAL ยังคงมีความผิดในคำตอบ ซึ่งเป็นสาเหตุที่ควรมีการแจกแจงความเข้มข้นแบบคงที่หลังจากผ่านไป 10 วัน

ตัวเลือกที่สอง ดูนิ่ง
ตัวเลือกที่สองอธิบายมุมมองที่อยู่กับที่ ผู้เขียน AUSTAL ถือว่าค่าคงที่ของค่าคงที่ ( 3 ) และระบุฟังก์ชันของโซลูชัน ( 25 ) และ ( 26 ) ขั้นแรกจะต้องคำนวณความเข้มข้นของดินอีกครั้งตามสมการ ( 26 ). อย่างไรก็ตามเนื่องจากฉัน)NSค= 0 และปราศจากการสะสม วีNS= 0ได้นิพจน์ที่ไม่แน่นอนสำหรับการคำนวณความเข้มข้นของดิน ค0, ค0= 0 / 0. สมการ ( 25 ) ถูกทำให้ง่ายขึ้นเนื่องจาก e) เป็นฟังก์ชันเลขชี้กำลัง ( 48 )

เพราะความเข้มข้นของดิน ค0ไม่สามารถคำนวณได้ตามสมการ ( 26 ) มีการแนะนำแหล่งที่มาของโวลุ่มโดยไม่ต้องกังวลใจอีกต่อไปหลังจาก f) ตามทอก) อนุภาคมลพิษที่มีความเข้มข้นของคเเ= 500อยู่ในสภาวะสมดุลทางอุณหพลศาสตร์ เป็นการเก็งกำไร สิ่งเหล่านี้ถูกแจกจ่ายซ้ำเพื่อให้เป็นไปตามฟังก์ชันเลขชี้กำลัง ( 48 ) กฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์ถูกละเมิดแล้ว เนื่องจากการขนส่งมวลชนเกิดขึ้นเฉพาะกับการไล่ระดับความเข้มข้นเท่านั้น ไม่ใช่ในทางกลับกัน คุณไม่จำเป็นต้องมีหลักคำสอน เช่น ตาม Westphal ( 1959 ) หน้า 265 อ้างว่าการคมนาคมขนส่งมวลชน“… ไม่เคยในความหมายที่ตรงกันข้าม”สามารถสังเกตได้ ผู้เขียน AUSTAL ย้อนกลับความรู้พื้นฐานทั้งหมดไปในทางที่ตรงกันข้าม และคำนวณแบบเก็งกำไรด้วยสมการ ( 49 ) ความเข้มข้นของดินค0= 1100 , 6

วิธีการแก้ปัญหานี้แสดงในรูปที่ 4 . ตาม e) และ i) ไม่ควรมีการสะสม แต่สิ่งนี้ขัดแย้งกับแนวทางของฟังก์ชันการแก้ปัญหา เนื่องจากการไล่ระดับความเข้มข้นเป็นลบ จึงมีการถ่ายโอนมวลที่เป็นสื่อกระแสไฟฟ้าบนพื้นดินไปสู่บรรยากาศอิสระ

อนุภาคมลพิษได้รับการแจกจ่ายซ้ำโดยผู้เขียน AUSTAL

ผลการคำนวณกระแสสะสม แล้วมีการถ่ายโอนมวลเป็นสื่อกระแสไฟฟ้าNSเNS= 11 , 006. อย่างไรก็ตาม ผู้เขียน AUSTAL กำหนดว่าไม่ควรมีการสะสมหลังจาก e) และ i)NSค= 0. ความขัดแย้งนี้สามารถชี้แจงได้เฉพาะในลักษณะที่เราต้องถือว่าสัมประสิทธิ์การแพร่จะเท่ากับศูนย์เท่านั้นK= 0 หรือในทางกลับกัน แม้ว่าการไล่ระดับสีที่มีอยู่แล้วก็ตาม เค/ ∂z( 0 ) ≠ 0, มันจะตรงกันข้ามกับ NSเNS= − K⋅ ∂ค/ ∂z( 0 )ไม่มีการไหลของวัสดุเกิดขึ้น ไม่รวมกรณีแรกเนื่องจากค่าสัมประสิทธิ์การแพร่เป็นพารามิเตอร์ของสาร กรณีที่สองมีผลบังคับใช้และสมเหตุสมผล เหตุใดกฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์จึงถูกละเมิด หากขัดแย้งกัน อนุภาคมลพิษจะต้องตรงกันข้ามกับอนุภาคในฮาฟเนอร์และคณะ ( พ.ศ. 2535 ) อธิบายกฎของฟิคว่าสามารถจัดเรียงใหม่ได้ จะได้เค/ ∂z( 0 ) = 0 บนพื้น.

การตกตะกอนด้วยการตกตะกอน
งาน
รูปที่ 5อธิบายงานสำหรับกรณีการแพร่กระจาย“การสะสมด้วยการตกตะกอน ” พารามิเตอร์อินพุตอธิบายโดยข้อมูลต่อไปนี้ a) ถึง g) งานและพารามิเตอร์นำมาจากวรรณกรรมอ้างอิง Janicke (Janicke ( 2002 )

ตาม f) แหล่งที่มาของพื้นที่อยู่ที่ความสูง ชั่วโมง= 200. ตามที่อธิบายไว้ใน e) การปล่อยก๊าซจะเกิดขึ้นผ่าน”ความหนาแน่นของการไหลของมวลที่ถูกบังคับโดยแหล่งที่มา”ด้วยNSค= 1. ตาม b) และ g) งานนั้นใช้วิธีการที่ไม่อยู่กับที่อีกครั้ง ในทางตรงกันข้าม ผู้เขียน AUSTAL ทำการทดสอบแบบอยู่กับที่เท่านั้น อัลกอริธึมและฟังก์ชันโซลูชันสำหรับการสอบที่ไม่อยู่กับที่ยังไม่ทราบที่นี่ ผู้เขียน AUSTAL เชื่อมโยงการคำนวณของพวกเขากับความถูกต้องของสมการเชิงอนุพันธ์ ( 3 ) และใช้ฟังก์ชันการแก้ปัญหาที่ไม่ถูกต้อง ( 25 ) และ ( 26 ) เพื่อให้เกิดความแน่นอนเกี่ยวกับความถูกต้องของวิธีการทั้งหมด การจำลองแบบไม่อยู่กับที่และแบบอยู่กับที่จึงถูกดำเนินการที่นี่ และผลลัพธ์เมื่อเทียบกับโซลูชันของ Janicke

แก้ไขโซลูชันที่ไม่อยู่กับที่และไม่คงที่โดยคำนึงถึงเงื่อนไขขอบเขต Berljandตาม Schenk ( 2018b )
ตัวเลือกแรกการพิจารณาไม่คงที่
ตามตัวเลือกแรก มันเป็นงานที่ไม่อยู่กับที่ ซึ่งอธิบายโดยสมการเชิงอนุพันธ์ ( 2 ) โดยมีเงื่อนไขเบื้องต้น ( 12 )คNS= 0. ไม่มีโซลูชันการวิเคราะห์สำหรับสิ่งนี้ ซึ่งเป็นสาเหตุที่ใช้วิธีการแก้ปัญหาตาม Schenk ( 1980 ) ที่นี่

ผลลัพธ์สำหรับสิ่งนี้แสดงในรูปที่ 6ด้วยกราฟ A และ B ความเร็วในการตกตะกอนและการตกตะกอน ตลอดจนค่าสัมประสิทธิ์การแพร่ถูกระบุตาม d) งาน ความสูงของแหล่งกำเนิดถูกนำมาพิจารณาตาม f) และอยู่ที่ความสูง 200 ม. ที่ขอบล่างเงื่อนไขขอบเขต Berljandตามสมการ ( 10 ) สำเร็จแล้ว ที่ขีดจำกัดบน สันนิษฐานว่าความเข้มข้นของสารก่อมลพิษไม่สามารถวัดได้ในระดับที่สูงเพียงพออีกต่อไปคชม= ค( H) = 0. เพื่อให้สามารถรวมความสูงของแหล่งกำเนิดได้อย่างแม่นยำเพียงพอ ความสูงของพื้นที่ศึกษาจึงเพิ่มขึ้นจากเป็นชม[ ม] = 400. ในกราฟ A การพัฒนาชั่วคราวของการกระจายความเข้มข้นในช่วงเวลา0 ≤ เสื้อ≤NSอีได้รับการประเมิน หลังจากเวลาจำลองของNSอี= 2 , 6 ชั่วโมงถึงโซลูชันที่อยู่กับที่ ความเข้มข้นสูงสุดที่ความสูงของแหล่งกำเนิดคือคชม= c ( 200 ) ≈ 20 และความเข้มข้นของดินคือ ค0≈ 10. ค่าเบี่ยงเบนความผิดพลาดε = |คn− c ( 2 , 6 ชั่วโมง) | /คn⋅ 100 [ % ] เมื่อเทียบกับโซลูชันการวิเคราะห์อยู่ด้านล่าง ε < 0 , 1. การแก้ปัญหาเชิงวิเคราะห์จะต้องเข้าใจภายใต้คn[ μ g/NS3]. แก้ไขวิธีแก้ปัญหาที่ไม่คงที่และไม่เสถียรสำหรับกรณีการแพร่กระจาย“การตกตะกอนด้วยการตกตะกอน” ภาพขนาดเต็ม มีความต้องการสูงในโซลูชันอ้างอิง ต้องแสดงให้เห็นความสม่ำเสมอของมวลสำหรับการจำลองทั้งหมด เพื่อจุดประสงค์นี้ ปริมาณงบดุลที่จำเป็นทั้งหมดตามสมการ ( 18 ) ต้องพกติดตัวไปด้วยในระหว่างการคำนวณ ซึ่งรวมถึงเงื่อนไขการผลิตเเค/ ∂t ⋅dz, วัสดุพาและนำไฟฟ้าไหลที่พื้นผิวขอบเขต วีNSเค0,วีNSเคชม,วีNSเค0 und K ⋅∂ค/ ∂ซี(เอช) เช่นเดียวกับคำที่มา คิว=NSค= ∫NSเ⋅ dz= 1ตามสมการ ( 19 ) และ จ). คำเหล่านี้ได้รับการพิจารณาตัวเลขเป็นหน้าที่ของเวลาและแน่นอนพวกเขาจะแสดงภาพกราฟิกใน B กราฟิกในรูปที่. 6 อธิบายการประเมินเชิงตัวเลขที่เป็นแบบอย่างของเครื่องชั่งมวล ( 18 ) สำหรับการจำลองสองครั้งที่แตกต่างกัน ในนั้น X) อธิบายสมดุลมวลรวม ( 18 ) และ Y) และ Z) การประเมินตามเวลาจริงเสื้อ= 1 , 16 ชั่วโมง และ เสื้อ= 2 , 60 ชั่วโมง. ถึงสถานะคงตัวประมาณหลังจากเสื้อ= 2 , 60 ชั่วโมง และไม่เพียงหลังจาก 10 วันตามที่ผู้เขียน AUSTAL อ้างสิทธิ์ โค้งเข้มข้นคำนวณด้วยสมการนี้สามารถเห็นได้ในรูปแบบของกราฟ C ของรูปที่. 6 ข้อตกลงที่ยอดเยี่ยมระหว่างโซลูชันเชิงวิเคราะห์และเชิงตัวเลขในขอบเขตz≤ 200ซึ่งทำได้ด้วยวิธี Schenk ( 1980 ) ควรได้รับการเน้นย้ำ จะต้องแสดงให้เห็นด้วยว่ากฎหมายการอนุรักษ์มวลชนได้บรรลุผลแล้ว อินทิกรัลสมการ ( 20 ) เป็นผู้รับผิดชอบอีกครั้ง โดยประมาณ ไม่พบการไหลของวัสดุหมุนเวียนที่ขอบบนของพื้นที่ตรวจสอบสำหรับชั่วโมง= 200ตามสมการ ( 23 ) ซึ่งพิสูจน์ด้วยสมการ ( 58 ). แล้วมีการถ่ายโอนมวลเป็นสื่อกระแสไฟฟ้า NSเNS= − 0 , 5. การสะสมควรเกิดขึ้นหลังจาก (e)NSค≠ 0. เนื่องจากการไล่ระดับสีที่มีอยู่เค/ ∂z( 0 ) ≠ 0 นอกจากนี้ยังมีการสะสม NSเNS= − K⋅ ∂ค/ ∂z( 0 ) ≠ 0. กฎข้อที่สองคือความสมบูรณ์ทางอุณหพลศาสตร์ โซลูชันที่ไม่อยู่กับที่และไม่เคลื่อนที่ผิดพลาดโดยคำนึงถึงอนุสัญญาของ Janickตาม Trukenmüller et al ( 2558 ) ตัวเลือกแรกการพิจารณาไม่คงที่ อีกครั้งตาม b) และ g) ของงาน จะต้องถือว่าผู้เขียน AUSTAL พิจารณาเงื่อนไขที่ไม่คงที่ อย่างไรก็ตาม ไม่มีอัลกอริธึมการแก้ปัญหาและโปรไฟล์ความเข้มข้นสำหรับสิ่งนี้ ผู้เขียน AUSTAL ไม่ได้ทำการคำนวณแบบไม่คงที่ เ0ชมเคเNS⋅ dz+วีNSเค0−วีNSเคชม+วีNSเค0− Kเเคเz( ซ) −เ0ชมNSเ⋅ dz= 0 (61) เนื่องจากขาดหลักสูตรการแก้ปัญหาที่ไม่คงที่ สมการปริพันธ์ ( 18 ) ไม่สามารถใช้เพื่อควบคุมการอนุรักษ์มวล ผู้เขียน AUSTAL ไม่ได้ให้ผลการจำลองใดๆ หากผู้เขียน AUSTAL ระบุว่าวิธีแก้ปัญหาแบบอยู่กับที่จะปรากฏขึ้นหลังจากผ่านไป 10 วัน สาธารณชนก็จะถูกหลอกเช่นกัน ผลลัพธ์ของการคำนวณนี้แสดงในรูปที่ 7 . ตรงกันข้ามกับวิธีแก้ปัญหาที่ถูกต้องด้วยค0= 10, ผู้เขียน AUSTAL คำนวณการกระจายความเข้มข้นที่ไม่ถูกต้องในปริมาณของ ค( z) = 20 = c o n s t .. ผลลัพธ์ที่ไม่จริงนี้ถูกเน้นในคอลัมน์ V ของรูปที่ 5ด้วย ดังที่เห็นได้จากข้อกำหนด f) แหล่งที่มาควรอยู่ในระยะ 200 ม. ซึ่งตรงกันข้ามกับรูปที่ 6กราฟ C ไม่สามารถมองเห็นได้ในรูปที่ 7ของผู้เขียน AUSTAL หลังจากนั้นจะไม่มีการถ่ายโอนมวลเป็นสื่อกระแสไฟฟ้า อย่างไรก็ตาม ผู้เขียน AUSTAL ระบุว่าการสะสมควรเกิดขึ้นหลังจาก e)NSค≠ 0. ความขัดแย้งนี้สามารถชี้แจงได้ในลักษณะที่เราต้องสันนิษฐานว่าสัมประสิทธิ์การแพร่ขยายจะมุ่งสู่อนันต์K→ ∞. ตรงกันข้ามกับNSเNS= − K⋅ ∂ค/ ∂z( 0 ), การไหลของวัสดุจะเป็นไปตามการไล่ระดับสีที่ไม่มีอยู่จริง เค/ ∂z( 0 ) = 0. ไม่รวมกรณีแรกเนื่องจากค่าสัมประสิทธิ์การแพร่เป็นพารามิเตอร์วัสดุจำกัด กรณีที่สองถูกต้องและสมเหตุสมผล ดังนั้นกฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์จึงถูกละเมิด หากขัดแย้งกัน อนุภาคมลพิษจะต้องขัดต่อกฎหมายของฟิคตาม Häfner et al ( พ.ศ. 2535 ) ว่าการไล่ระดับความเข้มข้นที่ด้านล่างไม่เท่ากับศูนย์เค/ ∂z( 0 ) ≠ 0. การทดสอบความเป็นเนื้อเดียวกัน การประเมินงาน เพื่อให้ได้มาซึ่งคำตอบอ้างอิงสำหรับความเป็นเนื้อเดียวกัน ผู้เขียน AUSTAL อธิบายถึงสิ่งที่เรียกว่า"ความปั่นป่วนที่เป็นเนื้อเดียวกัน,ขนาดขั้นตอนคงที่, "ความปั่นป่วนที่เป็นเนื้อเดียวกัน, ขนาดขั้นตอนที่แปรผัน" , ที่เรียกว่า"ความปั่นป่วนไม่เท่ากัน, ขนาดขั้นตอนคงที่"และ"ความปั่นป่วนที่ไม่เป็นเนื้อเดียวกัน"ขนาดขั้นตอนตัวแปร” เป็นกรณีทดสอบสี่กรณีแยกกัน อย่างไรก็ตาม ดังที่จะแสดง กรณีทดสอบทั้งหมดเหล่านี้สามารถตรวจสอบย้อนกลับไปยังงานและวิธีแก้ปัญหาเพียงเล็กน้อยได้ พารามิเตอร์แบบจำลองสำหรับงานทั้งหมดจะได้รับอย่างสม่ำเสมอด้วย a) ถึง g) งานของผู้เขียน AUSTAL อธิบายไว้ในกราฟ A ถึง D ในรูปที่ 8 . ข้อแตกต่างเพียงอย่างเดียวคือในสองกรณีที่เรียกว่า"ความปั่นป่วนที่เป็นเนื้อเดียวกัน"การขนส่งที่เป็นสื่อกระแสไฟฟ้าถูกอธิบายโดยค่าคงที่ ในตัวอย่างอีกสองตัวอย่างที่เรียกว่า"ความปั่นป่วนที่ไม่เป็นเนื้อเดียวกัน"จะใช้การแพร่กระจายตามตำแหน่ง ตามที่อธิบายไว้แล้วในกรณีอื่น ๆ ของการตกตะกอนและการสะสมตัว ผู้เขียน AUSTAL พิจารณา a) b) และ c) วิธีการที่ไม่คงที่ที่นี่ ในขณะที่คนหนึ่งแสร้งทำเป็นทำการคำนวณสามมิติ ในทั้งสี่กรณี เราจะพิจารณาเฉพาะการกระจายศูนย์ที่มีพิกัดเวลาเป็นตัวแปรเดียว งานนี้จึงอธิบายการเติมภาชนะด้วยสื่อต่างๆ งานที่เหมือนกันสำหรับการทดสอบความเป็นเนื้อเดียวกันที่แตกต่างกันสี่แบบที่คาดคะเน กล่าวถึงเป็นพิเศษสมควรได้รับ E สเปค) “แหล่งข่าวระดับเสียงกระจายไปทั่วพื้นที่ทั้งคอมพิวเตอร์” มันเหมือนกับข้อกำหนด f) ของงาน"การตกตะกอนโดยไม่มีการสะสม" . งานถูกนำมาจากการอ้างอิง Janicke ( 2002 ) ผลที่ได้สามารถพบได้ในสิ่งพิมพ์ Janicke นี้ ( 2000) กระบวนการขยายพันธุ์แบบไม่คงที่อธิบายโดยสมการเชิงอนุพันธ์ ( 2 ) ). ด้วยพารามิเตอร์แบบจำลองที่อธิบายไว้ สมการ ( 67 ). จะต้องมีความเข้าใจที่นี่เป็นวิธีการสำหรับการอธิบายสิ่งที่เรียกว่า“ความวุ่นวายเป็นเนื้อเดียวกัน”หรือที่เรียกว่า“ความวุ่นวาย inhomogeneous” ในกรณีที่เรียกว่า“ความปั่นป่วนเป็นเนื้อเดียวกัน” ,Kzz= c o n s tใช้และในกรณีที่เรียกว่า"ความวุ่นวายที่ไม่เป็นเนื้อเดียวกัน"ต้องคำนึงถึงการพึ่งพา zKzz( z). ดังนั้นจึงเป็นเรื่องปกติที่จะแทนที่นิพจน์Kzzเเ2ค/ ∂z2ในสมการอนุพันธ์ ( 2 ) กับเ/ ∂z(Kzz( z) ⋅ ∂ค/ ∂z)ซึ่งส่งผลให้สมการ ( 67 ). ในกรณีที่เรียกว่า"ความปั่นป่วนที่เป็นเนื้อเดียวกัน"ผู้เขียน AUSTAL เลือกวิธีการง่ายๆ เพื่ออธิบายการแพร่ที่มีประสิทธิภาพ ( 68 ) หมายถึง การกระจายตัวของความผันผวนของความเร็วลมและ NSw[ s ]เวลาสหสัมพันธ์ลากรองจ์ ในการเชื่อมต่อกับคำตอบของสมการอนุพันธ์ ( 67 ) ท้ายที่สุด มีเพียงแนวทางเท่านั้น ( 71 ) ที่น่าสนใจ นอกจากนี้จะต้องมีการตั้งข้อสังเกตว่าหลังจากที่จ) งานทั้งสี่กรณีที่เรียกว่าเป็นเนื้อเดียวกันเป็น“แหล่งปริมาณมากกว่าพื้นที่คอมพิวเตอร์ทั้งหมด”จะถือว่า อย่างไรก็ตาม ข้อสันนิษฐานนี้หมายความว่ามวลตาม f) ของNSอี= 100 ด้วยความเข้มข้นตาม g) ของ ค( z) =คเ= 500 = c o n s แทนNSเติมปริมาตรควบคุมทั้งหมดเท่าๆ กัน ซึ่งหมายความว่าไม่มีการเปลี่ยนแปลงความเข้มข้นสามารถเกิดขึ้นได้ในพื้นที่ศึกษา เพื่อคำนวณความปั่นป่วนที่เรียกว่าไม่เท่ากันKzz( z)ไม่สามารถมีอิทธิพลต่อแนวทางการแก้ปัญหา การแก้ปัญหาไม่ขึ้นกับพารามิเตอร์เหล่านี้ ซึ่งผู้เขียน AUSTAL ไม่รู้จักเนื่องจากความไม่รู้หรือปกปิดโดยเจตนา เป็นเรื่องที่น่าสนใจที่จะค้นหาว่าผู้เชี่ยวชาญแนะนำว่าอย่างไร คำตอบที่ถูกต้องตามสมการ ( 73 ) จะแสดงในรูปที่. 9 คุณสามารถดูการเติมห้องควบคุมสำหรับช่วงเวลา งานของผู้เขียน AUSTAL อธิบายการเติมภาชนะสำหรับกรณีศึกษาทั้งสี่อย่างเล็กน้อย ภาพขนาดเต็มตรงกันข้ามกับคำกล่าวอ้างของผู้เขียน AUSTAL ตามข้อ b) การจำลองควรจะเสร็จสิ้นใน"วันที่ 10"เท่านั้น ความเข้มข้นเฉลี่ยของคเ= 500ถึงแล้วหลังจาก 1 ชั่วโมง ตาม c) ไม่สามารถคำนวณ"อนุกรมเวลาที่เกิน 10 วัน"ได้ ในที่นี้ด้วย โซลูชัน ( 73 ) อธิบายเฉพาะการขยายพันธุ์แบบไม่มีมิติโดยมีการประสานงานเวลาเป็นตัวแปรอิสระเพียงตัวเดียวสำหรับกรณีทดสอบทั้งสี่กรณี ผลลัพธ์นี้สามารถเปรียบเทียบได้เฉพาะกับการเติมภาชนะเท่านั้น ซึ่งหมายความว่าไม่สามารถตรวจสอบแบบจำลองการกระจายตัวได้ ผลลัพธ์ของผู้เขียน AUSTAL อธิบายไว้ในรูปที่ 10พร้อมกราฟิก A ถึง D ด้วยวิธีแก้ปัญหาที่ถูกต้องตามรูปที่ 9ปรากฎว่าผลการจำลองที่ไม่คงที่ทั้งหมดของผู้เขียน AUSTAL ตาม b) และ c) คือ ผิด. การคำนวณแบบไม่คงที่ไม่ได้เกิดขึ้น ภาพขนาดเต็มพิเศษอย่างหนึ่งที่มองข้ามไม่ได้ ข้อมูลจำเพาะ จ) “แหล่งปริมาณที่กระจายไปทั่วพื้นที่การคำนวณทั้งหมด”ไม่เพียงแต่ใช้ได้กับการทดสอบความเป็นเนื้อเดียวกันทั้งสี่เท่านั้น นอกจากนี้ยังใช้สำหรับกรณีที่น่ารำคาญของ“การตกตะกอนทับถมโดยไม่ต้อง” ดังนั้น ผู้เขียน AUSTAL จึงมีโซลูชันอ้างอิงที่แตกต่างกันห้าแบบสำหรับหนึ่งงานและงานเดียวกันตามสมการเชิงอนุพันธ์ ( 4 ) และเงื่อนไขเริ่มต้น ( 12 ) ตามรูปที่ 4และ10 . อย่างไรก็ตาม พวกเขาอ้างว่ามีวิธีอ้างอิงที่แตกต่างกัน สิ่งพิมพ์โดย Janicke ( 2000 ) แสดงให้เห็นว่าผู้เขียน AUSTAL หมายถึงวิธีแก้ปัญหาที่แตกต่างกัน โดยการตีความทางกายภาพแบบผจญภัยจะได้รับสำหรับแต่ละส่วนเบี่ยงเบนเล็กน้อย ฟิสิกส์ที่แตกต่างกันเป็นของปลอม ความคล้ายคลึงกับแรงกระตุ้น—ความร้อนและการขนส่งมวลชน หนังสือเรียนเกี่ยวกับฟิสิกส์และอุณหพลศาสตร์ตลอดจนวิศวกรรมกระบวนการต้องการอ้างถึงการเปรียบเทียบที่มีอยู่ระหว่างแรงกระตุ้น ความร้อน และการขนส่งมวลชน ในกรณีของแรงกระตุ้น มันเป็นวิธีความเครียดของนิวตันτ= η⋅ ∂คุณ/ ∂z. ในกรณีของความร้อน มันคือการนำความร้อนของฟูริเยร์NS= − λ ⋅ ∂ϑ / ∂z. ในกรณีของสารผสม การเปรียบเทียบจะเกี่ยวข้องกับกฎของฟิคNSเNS= − K⋅ ∂ค/ ∂z. การเปรียบเทียบนี้มีพื้นฐานมาจากแนวทางการนำไฟฟ้าเหล่านี้ กระแสของแรงกระตุ้น พลังงาน และมวลที่เกิดจากสิ่งเหล่านี้ เรียกรวมกันว่าการขนส่งที่เป็นสื่อกระแสไฟฟ้า นี่หมายความว่าτ[ นู๋/NS2] แรงเฉือน, η[ k กรัม/ (ม⋅s)] ความแข็งแกร่งแบบไดนามิก, คุณ[ ม. /วินาที] ความเร็ว, NS[ W/NS2] ความร้อนจำเพาะ λ [ W/ (ม.⋅เคลวิน)] การนำความร้อนและ ϑ [ เคลวิน] อุณหภูมิ. หากกล่าวถึงการไหลของวัสดุที่เป็นสื่อกระแสไฟฟ้าและพิจารณาความคล้ายคลึงกับการไหลของความร้อน ทายผลบอล เราจะต้องสลับการกระจายความเข้มข้นด้วยการกระจายอุณหภูมิในกรณีของ”การตกตะกอนโดยไม่มีการสะสม”ในรูปที่ 4ของผู้เขียน AUSTAL หลังจากการนำความร้อนของฟูริเยร์ การไหลของความร้อนนำไฟฟ้าจะเกิดขึ้นคล้ายกับสมการ ( 53 ) จากระดับอุณหภูมิที่สูงขึ้นไปในทิศทางของอุณหภูมิแวดล้อมที่ต่ำกว่า ตอนนี้ผู้เขียน AUSTAL จะต้องอธิบายว่าทำไมถึงแม้จะมีการไล่ระดับอุณหภูมิเชิงลบแบบอะนาล็อกเϑ / ∂z< 0 และดังนั้นจึงเปรียบเสมือนกับ NS> 0คุณn dNSเNS> 0 ,, ไม่ควรมีกระแสความร้อนแบบอะนาล็อก NS≡ 0 คาดไม่ถึง NSเNS= 0 ,. จากนั้นจะต้องอธิบายด้วยว่าทำไม คล้ายกับNSค= 0 und N = 0ถ้าไม่มีแหล่งความร้อนที่มีการไหลของความร้อนตามรูปที่. 4 กฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์ถูกละเมิด

ในกรณีของ“การสะสมด้วยการตกตะกอน”จะต้องแลกเปลี่ยนความเข้มข้นกับอุณหภูมิในรูปที่ 7ด้วย หลังจากการนำความร้อนของฟูริเยร์ จะไม่มีการไหลของความร้อนนำไฟฟ้าที่คล้ายคลึงกับสมการ ( 66 ). ผู้เขียน AUSTAL ควรอธิบายว่าทำไมถึงแม้จะมีการไล่ระดับอุณหภูมิแบบอะนาล็อกที่หายไปเϑ / ∂z= 0 และมีความคล้ายคลึงกับ NS= 0คุณn dNSเNS= 0 ,, กระแสความร้อนแบบแอโนโลจิค NS≠ 0คุณn dNSเNS≠ 0 , ควรส่งผลไปทางพื้นดิน

มันควรจะอธิบายไว้ที่นี่ด้วยว่าทำไม คล้ายกับ NSค= 1 und N = 1แม้จะมีแหล่งความร้อนอยู่ก็ตาม ตามรูปที่ 7ไม่ควรมีการไหลของความร้อนเลย กฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์ถูกละเมิด

หากพิจารณาความคล้ายคลึงกับการเคลื่อนย้ายแรงกระตุ้น การกระจายความเข้มข้นจะต้องแลกเปลี่ยนกับความเร็วของการไหล ซึ่งจะสามารถคำนวณการกระจายความเค้นในของไหลได้ ตาม Schlichting ( 1964 ) มีสัดส่วนโดยตรงระหว่างความเค้นและการเสียรูป อย่างไรก็ตาม ในกรณีปัจจุบัน สัดส่วนจะกลับกัน ความตึงเครียดและการเสียรูปไม่เหมือนกันที่นี่ แต่ตรงกันข้าม สัจพจน์ที่ 3 ของนิวตันถูกละเมิด

เรื่องราวชีวิตของแบบจำลองการกระจายตัวของ AUSTAL
ข้อสังเกตเบื้องต้น
ผู้เขียนบทความนี้พิจารณาถึงความถูกต้องของโซลูชันอ้างอิงทั้งหมดที่ได้รับจากผู้เขียน AUSTAL อย่างละเอียด เขาสรุปว่าฟิสิกส์และคณิตศาสตร์ทั้งหมดโดยผู้เขียน AUSTAL ควรถูกตั้งคำถาม ข้อสงสัยทั้งหมดเกี่ยวกับความน่าเชื่อถือ ความซื่อสัตย์ และความละเอียดถี่ถ้วนในเชิงวิทยาศาสตร์นั้นลึกซึ้งยิ่งขึ้น ความไม่ไว้วางใจนี้เป็นโอกาสที่จะตรวจสอบเรื่องราวชีวิตและสถานการณ์แปลก ๆ รอบ ๆ การพัฒนาแบบจำลองนี้ เรื่องราวชีวิตที่แท้จริงและยอดเยี่ยมเผชิญหน้ากัน

เรื่องราวชีวิตจริง
เรื่องราวชีวิตจริงเริ่มต้นขึ้น

(1984)มันอยู่ใน Axenfeld et al ( พ.ศ. 2527 ) อธิบายแบบจำลองการคำนวณปริมาณน้ำฝน พื้นฐานทางทฤษฎีอธิบายโดยแบบจำลองทางความคิด กำหนดนี้ความเร็วในการสะสมความเร็วหลังจากที่“… คอลัมน์ยืนอยู่บนพื้นผิวของโลกซึ่งมีวัสดุที่มีความสามารถในการสะสมวิ่งว่างผ่านการสะสม” การทับถมหมายถึงการสูญเสียและไม่คงอยู่ อย่างไรก็ตาม ผู้เขียนของ AUSTAL อยู่ในบริษัทที่โดดเด่นในความคิดเห็นของพวกเขา ดังนั้นคุณสามารถในภายหลังเช่นในGraedel et al ( 1994 ), น. 144 จงเรียนรู้ว่าวัสดุที่สามารถสะสมได้หายไป คุณสามารถอ่านมี ทายผลบอล การสะสมเกิดขึ้นเมื่อโมเลกุลก๊าซเข้ามาติดต่อกับพื้นผิวและจะหายไปในนั้น”